II - de l'Université libre de Bruxelles

Loi de dispersion sous videLors du passage sous vide, les fréquences des ondes lumineuses sontinchangées mais les longueurs d’ondes changent. Pour une position angulairedonnée du réseau, la différence de chemin optique produisant les interférencesconstructives reste la même sous vide. Seules les fréquences associées auxlongueurs d’onde kλ sont modifiées. Ainsi, le sommet d’une raie spectrale defréquence υ observée en (p 0 , λ 0 ) au sol est déplacé en (p 1 , λ 1 ) sous vide. Ces 2couples de points vérifient la loi de dispersion λ(p) (II.5.2.1-10) gouvernée pardes paramètres (a,b,c,d) inchangés. On vérifie cependant que λ 0 /λ 1 = 1/n où nest l’indice de réfraction de l’air (Ciddor, 1996), et λ 1 = c/ν, où c est vitesse de lalumière.II.5.2.2 Démarche expérimentaleL’étalonnage a dû être complété par une démarche expérimentaleexploitant des mesures de raies spectrales. Un étalonnage de haute précision nepouvait pas reposer sur les seules valeurs théoriques des paramètres(a 0 ,b 0 ,c 0 ,d 0 ) qui, de plus, pouvaient légèrement différer de la réalité suite auxprocédures d’intégration et d’alignement des composants optiques etmécaniques de SOLSPEC.La démarche a consisté en une régression non-linéaire de la loi théoriquepour des points expérimentaux {p i ,λ i } afin de déduire les valeurs optimisées desparamètres (a 1 ,b 1 ,c 1 ,d 1 ). Un catalogue d’environ 200 raies UV-VIS émises par leséléments Hg, Zn, Cd, He, Ar et Cu (lampes spectrales externes) a été enregistré.Dans l’infrarouge, les ordres successifs des lasers He-Ne à 543,5 nm, 594,1 nm,612,0 nm, 632,8 nm et 1523 nm ont été exploités.Définition d’un critère de centrage d’une PSFLa mesure d’une raie spectrale est le produit de convolution entre la raied’émission d’un élément et la fonction de fente (cf. § II.5.6). Pour une largeurnaturelle très petite par rapport à la résolution spectrale d’un monochromateur,cette mesure est assimilable à la détermination de la fonction de fente, nomméePSF (Point Spread Function). Ce terme sera utilisé par la suite pour désigner lamesure d’un profil d’une raie d’émission.Certaines PSF assignées à une raie d’émission λ i présentent uneasymétrie. Un critère d’attribution d’un incrément moteur p i a été défini. Lesommet décentré de la PSF ne constitue plus un choix objectif. Il a été remplacépar le concept de la médiane où l’abscisse p i attribuée à ‘λ i ‘ divise l’intégrale duprofil de cette PSF en deux parts égales. Cette opération correspond à uneéquipartition de l’énergie de la raie. Pour affiner l’analyse de l’asymétrie, unvecteur d’incréments moteur médians a été calculé pour chaque PSF. Il étaitassocié aux valeurs de la médiane obtenues pour un profil de PSFprogressivement tronqué de bas en haut, de 0 à 100 % de sa hauteur. Unexemple d’analyse pour la raie He I à 447,15 nm est reproduit ci-dessous.83