II - de l'UniversitÃ© libre de Bruxelles

More documents

Recommendations

Info

$Studies of fractional D-branes in the gauge/gravity correspondence ...$

Transmission(colonne d’air de1384,05 ou 500mm, selon lasource)aau ( ) 0,1(1 )T r− T UnitérrelativeBIncertitude pour le calculde l’absorption UV (200-371 nm) : 10 %.Sous vide (λ < 200 nm)et pour le canal VIS :terme nul.Tableau A.5.2-1Signal des canaux UV-VIS SOLSPEC face à une sourceétalon (corps noir, lampes du type FEL ou au deutérium).Description des sources individuelles d’incertitude.Echelle de longueur d’onde et bande passante – u(C λ ) et u(C ∆λ )Pour déterminer ces incertitudes (cf. § A.4), le signal net S 0 a été expriméen cps/s pour toutes sources étalons. Pour le calcul de u(C λ ), l’imprécision ε λ deséchelles de longueur d’onde a été estimée à 0,05 nm pour l’UV et 0,15 nm pourle VIS. Pour u(C ∆λ ), les écarts calculés pour ε ∆λ n’ont pas dépassé 0,13 nm et 0,3nm pour les canaux respectifs UV et VIS et pour les sources étalons analysées.Un écart nul est toujours obtenu lorsque le spectre est constant en intensité.Signal – u(S)Le signal enregistre l’arrivée aléatoire des photons pour le tempsd’intégration donné. Le résultat est correctement décrit par une distribution dePoisson (variable de type A). La variance est égale à la moyenne. On considèreque le signal S correspond à la meilleure estimation de la moyenne. L’estimationdes incertitudes est donc :u ( S)= S [cps] (A.5.2-1)Courant d’obscurité – u()La mesure du courant d’obscurité répond également àune fonction de distribution poissonnienne. Le courant moyen est de 0,27 cps/spour le canal UV et 290 cps/s pour le canal VIS. En travaillant sur la valeurmoyenne des 120 acquisitions, on obtient une estimation plus précise del’incertitude :u ( < DC > ) = < DC > /120 [cps] (A.5.2-2)aTransmission – u ( T r)Pour le canal UV entre 200 et 371 nm l’extinction du rayonnement corpsnoir a été calculée pour une colonne d’air de 1384,05 mm en additionnant ladiffusion Rayleigh, l’absorption par l’ozone et par l’oxygène moléculaire (bandede Herzberg). Compte tenu de l’imprécision inhérente aux sections efficacesd’absorption de l’oxygène moléculaire, on a maintenu 10 % d’incertitude pourl’ensemble de ces calculs d’absorption. En conséquence, pour la transmission,on a obtenu :aau(T r) = 0,1(1 − T )[Unité relative] (A.5.2-3)r208
Canal IRTableau d’évaluation des incertitudes standard pour le signal SOLSPECIR face au corps noir.Source individuelled’incertitudeVariableNature Expression Valeur Unité TypeDistributionRemarqueEchelle λ u(C λ ) par calcul VoltsDigitaux B Détermination paréquation A.4-1S 0 : signal net (voltsdigitaux) généré par lecorps noir @3014 K.Cf. Figure II.7.4.2-5Bande passante u(C ∆λ ) par calcul VoltsDigitaux B Détermination paréquations A.4-2 & -3S 0 : signal net (voltsdigitaux) généré par lecorps noir @3014 K.Cf. Figure II.7.4.2-5Signal brut u(S) 7σ NCourantd’obscuritéTransmission(colonne d’air de1384,05 mm)u()IR 2/1120aau ( ) 0,02(1 )T rVoltsDigitaux B Loi en racine carréevérifiéeexpérimentalement.σ = écart type du signal7IR 2N σ VoltsDigitaux(+ décimales)− T UnitérrelativeBB7IR2IR2 pour un facteur deréduction du bruit (n) = 7.N = nombre de passages = moyenne pourles 2 x 60 mesures,antérieures et postérieuresà l’acquisition duspectre.Incertitude pour le calculde l’absorption H 2 O dansl’IR (0,647-3,088 µm) : 2%Tableau A.5.2-2Signal du canal IR de SOLSPEC face au corps noir.Description des sources individuelles d’incertitude.Echelle de longueur d’onde et bande passante – u(C λ ) et u(C ∆λ )Pour déterminer ces incertitudes (cf. § A.4), le signal net S 0 a été expriméen en volts digitaux face au corps noir à 3014 K. Pour le calcul de u(C λ ),l’imprécision ε λ des échelles de longueur d’onde a été estimée à 0,5 nm (canalIR). Pour u(C ∆λ ), les écarts calculés pour ε ∆λ n’ont pas dépassé 0,25 nm pour lesignal face au corps noir.209
Page 1 and 2:
UNIVERSITE LIBRE ECOLE POLYTECHNIQU
Page 3:
UNIVERSITE LIBRE ECOLE POLYTECHNIQU
Page 6 and 7:
Je remercie les membres du B.Usoc d
Page 8 and 9:
AbstractThe Sun is a variable star.
Page 10 and 11:
II.2.3.3.1 Sélection de la lampe .
Page 12:
III.1 Stabilité de l’instrument
Page 15 and 16:
Fig. I.1.1-2Eclairement spectral so
Page 17 and 18:
gamma) émises par les couches moin
Page 19 and 20:
EUV, des particules et d’un flux
Page 22 and 23:
d’absorptions atmosphériques (va
Page 24 and 25:
II ont marqué un tournant en rédu
Page 26 and 27:
ayons X jusqu’au proche IR. Deux
Page 28 and 29:
Fig. I.2.4-2A gauche, spectre ATLAS
Page 30 and 31:
La mise en service de deux exemplai
Page 32 and 33:
Chapitre - IIL’instrument SOLSPEC
Page 34 and 35:
Entraînement des réseauxUn cylind
Page 36 and 37:
creuse contrôle les résolutions s
Page 38 and 39:
préserver avant livraison le temps
Page 40 and 41:
- Des éléments internes tels que
Page 42 and 43:
Détection d’un dépointage solai
Page 44 and 45:
Fig. II.2.1.2.2 -1 A gauche, vue du
Page 46 and 47:
La défocalisation de l’image du
Page 48 and 49:
dimensions ne permettent pas de rap
Page 50 and 51:
sur lequel il est placé. Ces compo
Page 52 and 53:
La stabilité des lampes pour une m
Page 54 and 55:
Photodiode ORIEL (Silicium), régul
Page 56 and 57:
La tension aux bornes d’une lampe
Page 58 and 59:
ρ = ρ 1+α ( T − ))(II.2.3.3.1-
Page 60 and 61:
Lampes modèle de volUn banc d’é
Page 62 and 63:
était partagé entre les canaux VI
Page 64 and 65:
Le signal enregistré par la voie d
Page 66 and 67:
SOLSPEC a présenté des performanc
Page 68 and 69:
- Sélectionner les raies les plus
Page 70 and 71:
efroidisseurs Peltier. L’élévat
Page 72 and 73:
assignées au sol suite au travail
Page 74 and 75:
Spectre conventionnel :Traits paral
Page 76 and 77:
Canaux UV-VISPré-fente UV2 x 2.5 m
Page 78 and 79:
source lumineuse stable. Son intens
Page 80 and 81:
Analyse de l’ordre 2Lors des éta
Page 82 and 83:
On observe une augmentation de sign
Page 84 and 85:
dessus) seraient parvenus à mainte
Page 86 and 87:
Fig. II.3.3.3.4-2 Mesure solaire en
Page 88 and 89:
II.5 Caractérisation radiométriqu
Page 90 and 91:
Pour l’approximation linéaire, l
Page 92 and 93:
( p − p0)L = f ( p)=(II.5.2.1-3)k
Page 94 and 95:
ρ2cos( )2 ρa ≡, b ≡ + ∆rη
Page 96 and 97:
Fig. II.5.2.2-1 Détermination d’
Page 98 and 99:
II.5.3 Détermination des non-liné
Page 100 and 101:
Filtres et sources lumineusesDeux f
Page 102 and 103:
Fig. II.5.3.2.3-2 A gauche, déterm
Page 104 and 105:
filtre : ~10 6 cps/s, signal attén
Page 106 and 107:
- Les trois canaux de mesure sont c
Page 108 and 109:
II.5.5 Détermination des réponses
Page 110 and 111:
La mesure était polychromatique et
Page 112 and 113:
L’asymétrie entre demi-méridien
Page 114 and 115:
Fig. II.5.5.2-4Canal UV. Ci-dessus
Page 116 and 117:
Comparaison sol - ISSLes comparaiso
Page 118 and 119:
obtenir les profils intermédiaires
Page 120 and 121:
II.6 Etalonnage radiométrique abso
Page 122 and 123:
éceptrice, puis sur la surface de
Page 124 and 125:
Les valeurs correspondantes de α e
Page 126 and 127:
II.6.3.2 Mode opératoireConnaissan
Page 128 and 129:
chauffée entre 3000 et 3100 K ont
Page 130 and 131:
Malgré le confinement du montage e
Page 132 and 133:
II.6.5 Réponse absolue du canal VI
Page 134 and 135:
La particularité des courbes de r
Page 136 and 137:
Fig. II.6.6.4-1Correction de l’ab
Page 138 and 139:
II.7 Détermination des incertitude
Page 140 and 141:
III.12III.13III.14de détection. Re
Page 142 and 143:
R = g) =étalon( Eétalon,SigSOLSPE
Page 144 and 145:
(cps/s) sont de moyenne nulle (cf.
Page 146 and 147:
L’expression des coefficients de
Page 148 and 149:
u2c( Eétalon⎛ ∂S) =⎜⎝ ∂I
Page 150 and 151:
- pour le signal SOLSPEC face aux s
Page 152 and 153:
Fig. II.7.3.1-3 Incertitude standar
Page 154 and 155:
Fig. II.7.3.2-3Etalonnage des canau
Page 156 and 157:
L’analyse des incertitudes pour l
Page 158 and 159:
II.7.3.4.1 Mesure nominaleL’étud
Page 160 and 161:
Canal IRLe tableau d’évaluation
Page 162 and 163:
Canal IRFig. II.7.3.4.2-3 Canal IR.
Page 164 and 165:
1. Les conventions de couleur ont
Page 166 and 167:
II.8 Limites de détectionPour un s
Page 168 and 169:
II.8.2 Canal IRDans l’infrarouge,
Page 170 and 171: dans le système d’axes des spect
Page 172 and 173: mois d’intervalle. Le rapport osc
Page 174 and 175: Fig. III.1.2.2-1Utilisation des lam
Page 176 and 177: Une vérification pourrait être ob
Page 178 and 179: dégradées de façon synchrone (po
Page 180 and 181: favorable vers 302 nm car la densit
Page 182 and 183: pour SOLSPEC. On considère égalem
Page 184 and 185: III.2 Détermination de l’éclair
Page 186 and 187: Fig. III.2.1-1Spectre solaire SOLAR
Page 188 and 189: Fig. III.2.2-2Comparaison pour le c
Page 190 and 191: Spectre solaire VISComparaison entr
Page 192 and 193: Spectre solaire NIRLa comparaison a
Page 194 and 195: - Les alignements de l’instrument
Page 196 and 197: L‘objectif était de trouver un t
Page 198 and 199: III.2.3 Perspectives pour la missio
Page 200 and 201: 2 fenêtres. Un changement d’orie
Page 202 and 203: Une collaboration a été établie
Page 204 and 205: possibles. Ils permettent d’analy
Page 206 and 207: L’incertitude globale nommée ‘
Page 208 and 209: eproductibilité des échelles de l
Page 210 and 211: ∂f/ ∂Snet= Esol/ Snet⎛⎜=⎜
Page 212 and 213: type B et sa distribution de probab
Page 214 and 215: disposant pas de valeurs tabulées
Page 216 and 217: Emissivité (indirectement) - u(α)
Page 218 and 219: Dérive (vieillissement) - u(C drif
Page 222 and 223: aTransmission - u ( T r)Le paragrap
Page 224 and 225: Source individuelled’incertitudeV
Page 226 and 227: généré par le Soleil.Cf. fig. II
Page 228 and 229: Annexe - BComposants opto-mécaniqu
Page 230 and 231: Pour chaque monochromateur, une cou
Page 232 and 233: B.4 Caractéristiques des détecteu
Page 234 and 235: Annexe - CLogiciel et électronique
Page 236 and 237: 780 pasButée hauteArrêt (p = 2710
Page 238 and 239: R12 23200 23600 1 (Off) 0 4 3 3 2R1
Page 240 and 241: Fig. C.2-1 Démodulation du signal
Page 242 and 243: entre ces miroirs dépend du canal.
Page 244 and 245: Canal IRLes alignements ont essenti
Page 246 and 247: Où :n = indice de réfractionl = d
Page 248 and 249: SOLSPEC ne pouvant présenter de r
Page 250 and 251: Fig. D.3-3Tests en vibration après
Page 252 and 253: Le comportement des thermostats de
Page 254 and 255: Enceintesous videFenêtre en quartz
Page 256 and 257: Pour vérifier la stabilité de la
Page 258 and 259: En orbite, la phase F ph est donc i
Page 260 and 261: E.4 Algorithme de correction de dé
Page 262 and 263: E.5 Limite de détection UV-VISLa f
Page 264 and 265: Annexe - FStabilité en orbiteDéve
Page 266 and 267: Les termes (∆x, ∆y) ont été d
Page 268 and 269: the SOLSPEC and SolACES Spectromete
Page 270 and 271:
Ciddor, P. E., Refractive index of
Page 272 and 273:
Kasten F. and Young, A. T., Revised
Page 274 and 275:
Photomultiplier Tubes (handbook), B
Page 276 and 277:
Thuillier, G., Gault, W., Brun, J-F
Page 278 and 279:
Yoon, H. W., Sperfeld, P., Galal Yo
Page 280:
NPOESS : National Polar-orbiting Op
show all

II - de l'UniversitÃ© libre de Bruxelles

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?