II - de l'Université libre de Bruxelles

généré par le Soleil.Cf. fig. II.7.3.4.1-1 et -2Bande passante u(C ∆λ ) par calcul cps.s -1 B Détermination paréquations A.4-2 & -3S 0 : idem que ci-dessus.Cf. fig. II.7.3.4.1-1 à -2Linéarité u(K) 0,3x10 -7 s BtrapèzeSignal brut u(S) S cps APoissonCourantd’obscuritéu() < DC > / 120 cps(+ décimales)Dépointage u(F) 0,0025 UnitérelativeAPoissonBCf. équation A.4-4 etdiscussion associée.Pour chaque λ, S =signal (cps) obtenu faceau Soleil en 0,6 s (tempsd’intégration nominal). = moyenne pourles 2 x 60 mesures,antérieures et postérieuresà l’acquisition duspectre (∆t = 0,6 s).Cf. Annexe A.4.Pour une correction depointage : exploitation desrésultats criss-cross.Incertitude d’une correction :0,25 %.Température u(α T ) α / 10 %/°C B Cf. Annexe A.4.TPrise en compte d’uneincertitude de 10 % pour lechangement de réponsed’un PM en fonction de laTempérature.Tableau A.5.4-1Signal des canaux UV-VIS de SOLSPEC lors d’une mesuresolaire nominale. Description des sources individuellesd’incertitudes.Echelle de longueur d’onde et bande passante – u(C λ ) et u(C ∆λ )Pour déterminer ces incertitudes (cf. § A.4), le signal net S 0 a été expriméen cps/s. Il représente le signal enregistré face au Soleil pendant un tempsd’intégration de 0,6 s. Pour le calcul de u(C λ ), l’imprécision ε λ des échelles delongueur d’onde définies lors des mesures au sol (cf. § A.5.2) pour les plagesspectrales (166-908 nm) est inchangée. Pour la longueur d’onde centrale λ c (cf.éq. A.4-2), le signal E(λ) a été obtenu en divisant S 0 par la réponse duphotomultiplicateur du canal étudié. Pour u(C ∆λ ), les écarts ε ∆λ entre leslongueurs d’onde centrales et de référence n’ont pas excédé ±0,3 nm et -0,2 à+0,6 nm au maximum pour les canaux respectifs UV et VIS. Ces écartsε ∆λ sontplus élevés lors de mesures en orbite car les raies de Fraunhofer engendrentdes variations à forte pente du signal.Canal IR214