II - de l'Université libre de Bruxelles

négligeables mais non modulés sont neutralisés par la détection synchrone. Il enest de même pour les composants internes au spectromètre IR (réseaux, miroirs,…), vu par réflexion sous un petit champ à travers la fente de sortie. Leurémission est neutralisée car non modulée.E.3 Etalonnage en longueur d’ondeExemple d’étalonnage en longueur d’onde pour le canal UV (cf. § II.5.2).La méthode de Levenberg-Marquardt est appliquée pour l’interpolation nonlinéaire.Au départ, des écarts remarquablement faibles ont été observés entre laloi théorique de dispersion (utilisant les paramètres a 0 ,b 0 ,c 0 ,d 0 ) et la position desraies (en bleu ci-dessous). Ceci tend à valider la forme analytique obtenueprécédemment de la loi de dispersion obtenue pour SOLSPEC (cf. § II.5.2.1).Fig. E.3-1Etalonnage du canal UV. En rouge, exemple d’interpolationnon-linéaire de la loi de dispersion sur les pointsexpérimentaux {p i ,λ i }. En ordonnée : différence entre leslongueurs d’onde calculées et observées.Au final, l’écart-type des résidus est de 0,068 nm. Ils contiennent lestermes d’erreur issus de différentes contributions telles que la reproductibilitémécanique de la vis micrométrique, l’attribution de l’incrément moteur pour unePSF asymétrique, etc ….Une étude comparative a montré que la performance d’une régressionnon-linéaire de la loi de dispersion est équivalente à celle d’une interpolationpolynomiale d’ordre 4 pour les plages spectrales bien couvertes par les pointsexpérimentaux {p i , λ i }. Par contre, pour des zones dépourvues de points (débutet fin de plages), la fonction polynomiale diverge systématiquement et estinvalidée. Ce résultat est attendu car contrairement à la loi théorique, lepolynôme ne contient pas en ses termes la modélisation des éléments optomécaniquesdes monochromateurs.247