II - de l'UniversitÃ© libre de Bruxelles

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$Studies of fractional D-branes in the gauge/gravity correspondence ...$

Le comportement des thermostats de survie (‘stay-alive’, ligne de 28 VDC) a étéanalysé et validé. Ensuite une simulation des opérations dans des conditionslimites (thermal balance tests) a été réalisée. Des températures de -20 à +20 °Cont été appliquées pour la CPD et jusqu’à -70 °C po ur les radiateurs internes dela cuve à vide. Les thermostats de la seconde ligne d’alimentation (120 VDC) ontété vérifiés. Diverses mesures avec SOLSPEC opérationnel ou non, avec ousans simulateur solaire ont été réalisées. Les modes d’acquisition M1 (modesolaire) et M2 (lampes internes) ont été activés. Les résultats ont été concluantset un bon accord entre la modélisation et la configuration réelle a été observé.L’inertie thermique fut parfois plus marquée que les valeurs prévues parmodélisation. Notons que le seuil de déclenchement vers 0 °C des thermostatsinternes est à l’origine de l’excellent comportement thermique de SOLSPEC enorbite (cf. § III.1.3.2).240
Annexe - EEtalonnages radiométriquesDéveloppements complémentairesE.1 Emission des lampes à ruban de tungstène sous vide ................................ 241E.2 Emissions secondaires de signaux IR .......................................................... 244E.3 Etalonnage en longueur d’onde .................................................................... 247E.4 Algorithme de correction de dérive de réponse ............................................ 248E.5 Limite de détection UV-VIS ........................................................................... 250E.1 Emission des lampes à ruban de tungstènesous videIl est nécessaire de déterminer si l’émission d’une lampe à ruban detungstène est identique à la pression atmosphérique et sous vide en raison del’utilisation de ces lampes en orbite (cf. § II.2.3.3.1). En effet, leur éclairementmesuré au sol lors des étalonnages au PTB est la référence en orbite. Or, unedifférence importante de la température du bulbe des lampes entre l’air et le vide(de l’ordre de 30 °C) a été observée, pouvant condu ire à un changement de latempérature T du ruban de tungstène et donc de son émissivité qui dépend deT 4 , (loi de Stefan-Boltzmann). En effet, le bulbe de la lampe est chauffé parconduction et rayonnement et la chaleur correspondante est évacuée par lastructure mécanique et par convection si la lampe est placée dans l’air.Pour cette étude, une lampe à ruban de tungstène a été insérée dans uneenceinte munie d’une fenêtre en quartz et reliée à une pompe turbo-moléculaire.La lampe a été placée à ~1 mm de la fenêtre en quartz. L’éclairement de lalampe était mesuré à l’aide du radiomètre SOLSPEC assemblé pour l’étalonnageabsolu de SOLSPEC (cf. § II.6.3). Ce radiomètre peut directement donner accèsà la température d’un corps noir grâce à l’ajustement de la courbe de Planck surle signal des 6 canaux. Pour l’émission d’un ruban de tungstène (corps gris), latempérature qui a été obtenue doit être considérée comme simplementindicative. L’optique d’entrée du radiomètre a été placée à proximité de la fenêtrepour optimiser le rapport signal à bruit.241
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UNIVERSITE LIBRE ECOLE POLYTECHNIQU
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Je remercie les membres du B.Usoc d
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AbstractThe Sun is a variable star.
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II.2.3.3.1 Sélection de la lampe .
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III.1 Stabilité de l’instrument
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Fig. I.1.1-2Eclairement spectral so
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gamma) émises par les couches moin
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EUV, des particules et d’un flux
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d’absorptions atmosphériques (va
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II ont marqué un tournant en rédu
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ayons X jusqu’au proche IR. Deux
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Fig. I.2.4-2A gauche, spectre ATLAS
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La mise en service de deux exemplai
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Chapitre - IIL’instrument SOLSPEC
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Entraînement des réseauxUn cylind
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creuse contrôle les résolutions s
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préserver avant livraison le temps
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- Des éléments internes tels que
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Détection d’un dépointage solai
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Fig. II.2.1.2.2 -1 A gauche, vue du
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La défocalisation de l’image du
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dimensions ne permettent pas de rap
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sur lequel il est placé. Ces compo
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La stabilité des lampes pour une m
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Photodiode ORIEL (Silicium), régul
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La tension aux bornes d’une lampe
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ρ = ρ 1+α ( T − ))(II.2.3.3.1-
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Lampes modèle de volUn banc d’é
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était partagé entre les canaux VI
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Le signal enregistré par la voie d
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SOLSPEC a présenté des performanc
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- Sélectionner les raies les plus
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efroidisseurs Peltier. L’élévat
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Spectre conventionnel :Traits paral
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Canaux UV-VISPré-fente UV2 x 2.5 m
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source lumineuse stable. Son intens
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Analyse de l’ordre 2Lors des éta
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On observe une augmentation de sign
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Fig. II.3.3.3.4-2 Mesure solaire en
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II.5 Caractérisation radiométriqu
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Pour l’approximation linéaire, l
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( p − p0)L = f ( p)=(II.5.2.1-3)k
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ρ2cos( )2 ρa ≡, b ≡ + ∆rη
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Fig. II.5.2.2-1 Détermination d’
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II.5.3 Détermination des non-liné
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Filtres et sources lumineusesDeux f
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Fig. II.5.3.2.3-2 A gauche, déterm
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filtre : ~10 6 cps/s, signal attén
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- Les trois canaux de mesure sont c
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II.5.5 Détermination des réponses
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La mesure était polychromatique et
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L’asymétrie entre demi-méridien
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Fig. II.5.5.2-4Canal UV. Ci-dessus
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Comparaison sol - ISSLes comparaiso
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obtenir les profils intermédiaires
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II.6 Etalonnage radiométrique abso
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éceptrice, puis sur la surface de
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Les valeurs correspondantes de α e
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II.6.3.2 Mode opératoireConnaissan
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Malgré le confinement du montage e
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II.6.5 Réponse absolue du canal VI
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La particularité des courbes de r
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II.7 Détermination des incertitude
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R = g) =étalon( Eétalon,SigSOLSPE
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(cps/s) sont de moyenne nulle (cf.
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L’expression des coefficients de
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- pour le signal SOLSPEC face aux s
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L’analyse des incertitudes pour l
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II.7.3.4.1 Mesure nominaleL’étud
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Canal IRLe tableau d’évaluation
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Canal IRFig. II.7.3.4.2-3 Canal IR.
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1. Les conventions de couleur ont
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II.8 Limites de détectionPour un s
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dans le système d’axes des spect
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mois d’intervalle. Le rapport osc
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Une vérification pourrait être ob
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pour SOLSPEC. On considère égalem
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III.2 Détermination de l’éclair
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Spectre solaire VISComparaison entr
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Spectre solaire NIRLa comparaison a
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- Les alignements de l’instrument
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L‘objectif était de trouver un t
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