II - de l'Université libre de Bruxelles

La valeur moyenne de l’accroissement de la température a été estimée à(4,4 ± 0,3) K. La différence de température absolue entre les deux séries demesures (~2514 et ~2536 K à pression atmosphérique) a été attribuée auxréalignements effectués entre les deux séries. La température n’est pashomogène le long du ruban de tungstène d’une lampe (elle est maximale aucentre) et aucune optique de focalisation n’a été utilisée. La détection d’unevariation relative ∆T de température n’était pas altérée par ces différences detempérature absolue. Les parois internes de l’enceinte étaient brillantes (métalusiné) et à symétrie cylindrique (réflecteur). Elles ont contribué à augmenter latempérature du bulbe de la lampe. Suite à ce confinement, les températuresobservées atteignaient 100 °C sous vide et ~55 °C à pression atmosphérique. Enorbite, dans l’environnement noir mat du pont de lampe, ces températuresrestent inférieures à 100 °C.En conclusion, un facteur de correction doit être pris en compte en orbitelors de l’exploitation du signal des quatre lampes à ruban de tungstène descanaux VIS et IR. Il est spécifique à chaque lampe qui possède sa propretempérature de ruban. Le facteur de normalisation est déterminé en utilisantl’équation de Planck pour la plage spectrale du canal concerné.P(λ,Ti+ ∆T)Ci( λ)= (E.1-1)P(λ,T )avec P(λ,T), la luminance du corps noir et T i , la température du ruban d’unelampe tungstène W i au sol.iFig. E.1-3Accroissement attendu de l’éclairement d’une lampe à rubande tungstène entre 300 et 3000 nm lorsque la température duruban s’élève de 4,4 K. Pour λ < 1 µm, l’augmentation estsupérieure à 1 %.243