II - de l'UniversitÃ© libre de Bruxelles

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$Studies of fractional D-branes in the gauge/gravity correspondence ...$

Pour vérifier la stabilité de la lampe en orbite, son signal S Wi (λ) doit êtredivisé par le facteur C i (λ) avant d’être comparé au signal enregistré au PTB. Lastabilité des courbes de réponse des canaux VIS-IR peut ensuite être étudiée.On suppose que ∆T sera de l’ordre de 4 K pour chaque lampe. La difficultéconsiste à déterminer la température T i de chaque lampe. Pour une températurede 2500 K, la variation de signal induite par une hausse de 4,4 K est illustrée cidessus.Une analyse sur base de la courbe de Planck montre que pour la plagede 2200 à 2600 K, l’erreur pour le facteur de correction sera limitée, valant entre0,2 et 1 % respectivement de 3000 à 300 nm.ConclusionsBien que la variation d’éclairement soit faible lors du passage d’une lampeà ruban de tungstène sous vide, l’effet peut être estimé et une correction peutêtre effectuée. Une variation de la température du ruban de tungstène de l’ordrede 4 K est avérée et doit être prise en compte pour exploiter les mesures enorbite.E.2 Emissions secondaires de signaux IRNous avons analysé l’influence d’émissions infrarouge secondaires liéesaux contributions thermiques du spectromètre et aux sources interceptées par lechamp de vue IR (cf. § II.6.6.3).En théorie, le signal IR échantillonné à 512 Hz devrait fournir unealternance entre la mesure de l’émission IR d’une source chaude à mesurer(corps noir, Soleil, …) et le zéro absolu (signal nul). Pour l’échantillonneur, endéfinissant respectivement O ph (phase pales ouvertes) et F ph (phase palesfermées), on observe en réalité un signal IR égal à la température des pales lorsde la phase F ph . Lors de la mesure du courant d’obscurité, avec accès à unsignal à zéro K dans le champ de vue pour la phase O ph , on devrait dès lorsadditionner ce courant d’obscurité plutôt que le soustraire ! Il n’en est rien suite àl’impossibilité technique de mesurer un signal à zéro K. En effet, deux lames enInfrasil à ~290 K (une fenêtre et une lame dépolie) sont présentes dans le champde vue du spectromètre. Ces deux composants masquent la mesure d’un zéro Kde référence. Une mesure face à un bain d’azote liquide (approximation du zéro)serait donc vaine.Désignons respectivement par FOV P , FOV T , FOV G le petit champ (~0,5°)occupé par la source (corps noir ou Soleil), le champ total de SOLSPEC (~8°) etle grand champ constitué de la différence des deux. Donc : FOV G + FOV P =FOV T . Pour l’alternance haute (phase O ph ), il faut prendre en considérationl’émission propre des deux lames de quartz + l’émission d’une source IR partransparence des lames. Le bilan des signaux modulés à 512 Hz s’établit donccomme suit :244
Etalonnage absolu au PTB : signaux thermiques1) Mesure de la source 2) Mesure du courant d’obscuritéPhase O ph →Quartz dépoli et Q1Sur FOV T (~290 K)Signal ‘fond du laboratoire’(FOV G, ~290 K) + corpsnoir (FOV P, ~3000 K)IdemObturateur sur FOV T(~290 K)1) Mesure de la source 2) Mesure du courant d’obscuritéPhase F ph →Pour toute mesure : température des pales sur FOV T (~290 K)Mesure en orbite : signaux thermiques1) Mesure de la source 2) Mesure du courant d’obscuritéPhase O ph →Quartz dépoli et Q1Sur FOV T (~270 K + ∆T)Signal ‘Deep space’(FOV G, ~3 K) + Soleil(FOV P, ~5870 K)IdemObturateur sur FOV T(~270 K)1) Mesure de la source 2) Mesure du courant d’obscuritéPhase F ph →Pour toute mesure : température des pales sur FOV T (~270 K)245
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UNIVERSITE LIBRE ECOLE POLYTECHNIQU
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UNIVERSITE LIBRE ECOLE POLYTECHNIQU
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Je remercie les membres du B.Usoc d
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AbstractThe Sun is a variable star.
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II.2.3.3.1 Sélection de la lampe .
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III.1 Stabilité de l’instrument
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II ont marqué un tournant en rédu
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ayons X jusqu’au proche IR. Deux
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La mise en service de deux exemplai
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Chapitre - IIL’instrument SOLSPEC
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Entraînement des réseauxUn cylind
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creuse contrôle les résolutions s
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préserver avant livraison le temps
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- Des éléments internes tels que
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Le signal enregistré par la voie d
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SOLSPEC a présenté des performanc
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- Sélectionner les raies les plus
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Spectre conventionnel :Traits paral
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Canaux UV-VISPré-fente UV2 x 2.5 m
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source lumineuse stable. Son intens
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Analyse de l’ordre 2Lors des éta
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On observe une augmentation de sign
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II.5 Caractérisation radiométriqu
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Pour l’approximation linéaire, l
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( p − p0)L = f ( p)=(II.5.2.1-3)k
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ρ2cos( )2 ρa ≡, b ≡ + ∆rη
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Fig. II.5.2.2-1 Détermination d’
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II.5.3 Détermination des non-liné
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Filtres et sources lumineusesDeux f
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filtre : ~10 6 cps/s, signal attén
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- Les trois canaux de mesure sont c
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II.5.5 Détermination des réponses
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La mesure était polychromatique et
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L’asymétrie entre demi-méridien
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Comparaison sol - ISSLes comparaiso
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obtenir les profils intermédiaires
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II.6 Etalonnage radiométrique abso
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Les valeurs correspondantes de α e
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II.6.3.2 Mode opératoireConnaissan
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Malgré le confinement du montage e
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II.6.5 Réponse absolue du canal VI
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La particularité des courbes de r
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L’expression des coefficients de
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- pour le signal SOLSPEC face aux s
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L’analyse des incertitudes pour l
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Canal IRLe tableau d’évaluation
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Une vérification pourrait être ob
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pour SOLSPEC. On considère égalem
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Spectre solaire VISComparaison entr
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