II - de l'Université libre de Bruxelles

En orbite, la phase F ph est donc identique aux mesures en laboratoiremais pour une température de l‘ordre de 270 K. Lors d’une mesure solaire, lespremières surfaces optiques exposées au rayonnement solaire (lame de quartzet dépoli) subissent un échauffement ∆T que l’on fixe à 70 K pour l’exercice.L’impact de ce surcroit d’émission IR doit être étudié. Une analyse complète serésume comme suit :- Lors de la mesure du courant d’obscurité, le signal des sources d’émission IRs’annulent. L’unique contribution au courant d’obscurité provient du détecteur.- Pour la plage spectrale du canal IR, le rapport entre une émission d’un corpsnoir à 3000 K et à 290 K sera toujours supérieur à 10 6 . Transférer une échelleradiométrique sur la base d’une courbe de réponse établie à partir d’uneéchelle normalisée à 290 K (ou 270 K sur l’ISS) au lieu de 0 K est donc sansconséquence.- Pour le champ FOV G , le changement d’émission entre le PTB et l’ISS pourcette source résiduelle est négligeable pour SOLSPEC car non détectable(passage de 290 K à 3 K entre le laboratoire PTB et le fond de ciel).- L’éclairement du détecteur est le produit de la radiance d’une source multipliéepar l’angle solide sous laquelle elle est vue. L’impact du rayonnement résiduelobservé en provenance de FOV G peut ainsi être estimé par rapport à la sourcechaude (corps noir ou Soleil). Une analyse montre que le ratio (FOV G x S res ) /(FOV P x S pr ) est toujours inférieur à 10 -14 où S res et S pr sont respectivement lesradiances observées en provenance de FOV G (290 K ou 3 K) et de FOV P(source chaude). La contribution résiduelle de FOV G est donc toujoursnégligeable.- Echauffement des lames de quartz lors d’une mesure solaire (∆T = +70 K). Encomparant les éclairements suivants :S o x FOV p + S quartz (270 K) x FOV T + S dépoli (270 K) x FOV TcS o x FOV p + S quartz (340 K) x FOV T + S dépoli (340 K) x FOV T(E.2-1)(E.2-2)où S o , S quartz et S dépoli sont les radiances respectives du Soleil, d’une lame dequartz et d’une lame dépolie.Pour ces 2 températures, on observe une différence non détectable pourλ < 2 µm, de l’ordre de 2x10 -4 à 2.5 µm et 7x10 -4 à 3,1 µm. Ces variations nesont pas détectables par SOLSPEC compte tenu du rapport signal à bruitentre 2 et 3,1 µm.Au final, il convient donc de soustraire le courant d’obscurité lors dutraitement des données et il ne dépend que du détecteur. Il n’y a pas de termesde correction à introduire suite à tout changement de température des signauxrésiduels (pales, quartz, …) pour les longueurs d’onde inférieures à 3,1 µm.Certains signaux non modulés ne doivent pas être pris en compte danscette analyse. Ce sont les signaux à ~290 K vus par la PbS sous un grandchamp et en éclairement intégré, émis par la roue à filtre, le filtre, l’optique desortie IR (lentilles cylindriques et miroir) et la fente de sortie. Ces signaux non246