Qualification de IONIC, instrument de recombinaison ...
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tel-00010396, version 1 - 4 Oct 2005<br />
86<br />
- 4. RECOMBINAISON OPTIQUE INTÉGRÉE : JUSTIFICATION DES CHOIX<br />
TECHNOLOGIQUES, BESOINS ET SOLUTIONS<br />
0.15 mm<br />
150 microns<br />
10 mm<br />
15<br />
10<br />
5<br />
0<br />
Modulus of interferogram<br />
2500 3000 3500 4000<br />
Fig. 4.3 – Schéma d’un recombinateur multi-axial en optique intégrée réalisé par Jean-<br />
Philippe Berger (gauche) et module <strong>de</strong> la transformée <strong>de</strong> Fourier (droite) <strong>de</strong> la figure d’in-<br />
terférence obtenue (Berger et al., 2000a). On y voit bien la distribution non redondante <strong>de</strong>s<br />
angles entre les voies d’arrivée <strong>de</strong>s 8 faisceaux, et les 28 fréquences distinctes correspondant<br />
à chacune <strong>de</strong>s lignes <strong>de</strong> base sont accessibles.<br />
et <strong>de</strong> phase. On pourra donc être tenté <strong>de</strong> faire un choix différent d’un type d’objet astro-<br />
physique à un autre. Là encore l’optique intégrée apporte une solution très intéressante par<br />
sa petite taille et sa gran<strong>de</strong> versatilité. Les premiers tests sur le ciel menés à IOTA (voir pa-<br />
ragraphe 6.2) ont prouvé cette souplesse d’utilisation, la permutation entre <strong>de</strong>ux composants<br />
différents s’étant faite en moins <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux heures.<br />
Dans chacun <strong>de</strong>s mo<strong>de</strong>s l’information interférométrique pourra être obtenue <strong>de</strong> différentes<br />
façons. On pourra aller d’une <strong>recombinaison</strong> entièrement par paires à la <strong>recombinaison</strong> <strong>de</strong><br />
tous les faisceaux ensemble sur une même sortie. Les configurations intermédiaires sont bien<br />
sûr également possibles, divisant ainsi le réseau principal en sous-réseaux. Pour N télescopes<br />
on ira donc <strong>de</strong> N(N-1)/2 mesures interférométriques pour la <strong>recombinaison</strong> par paires à 1<br />
mesure pour la <strong>recombinaison</strong> ”tout-en-un”.<br />
L’obtention <strong>de</strong> l’information interférométrique séparément pour chacune <strong>de</strong>s lignes <strong>de</strong><br />
base génère les mêmes besoins <strong>de</strong> codage dans les <strong>de</strong>ux mo<strong>de</strong>s <strong>de</strong> <strong>recombinaison</strong>.<br />
Dans le mo<strong>de</strong> co-axial, les franges sont codées temporellement et il est donc nécessaire d’avoir<br />
une modulation du chemin optique <strong>de</strong> chaque voie par rapport aux autres. Les fréquences<br />
<strong>de</strong> modulations <strong>de</strong>s chemins optiques <strong>de</strong>vront donc être non redondantes si on ne veut pas<br />
mélanger les différentes informations. Dans le cas du mo<strong>de</strong> multi-axial, où l’on obtient les<br />
franges codées spatialement sur le détecteur, la pupille <strong>de</strong> sortie <strong>de</strong> l’interféromètre est obtenue<br />
par un ré-arrangement <strong>de</strong>s positions relatives <strong>de</strong>s faisceaux puisque Les faisceaux sont tous<br />
ramenés dans le même plan, celui défini par le substrat. Puisque l’on n’a plus qu’une dimension<br />
pour le codage spatial <strong>de</strong>s franges, on ne va pas pouvoir utiliser l’orientation <strong>de</strong> celles-ci comme<br />
moyen <strong>de</strong> discrimination mais uniquement les valeurs <strong>de</strong>s interfranges. Avec les transitions