Qualification de IONIC, instrument de recombinaison ...
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tel-00010396, version 1 - 4 Oct 2005<br />
2.2. QU’EST-CE QUE L’INTERFÉROMÉTRIE ASTRONOMIQUE? 17<br />
1964) permet <strong>de</strong> relier le <strong>de</strong>gré complexe <strong>de</strong> cohérence spatiale γ12 à la distribution angulaire<br />
d’intensité <strong>de</strong> la source S(θ) par la relation <strong>de</strong> transformée <strong>de</strong> Fourier :<br />
γ12(B) =<br />
� +∞<br />
−∞<br />
� �<br />
−2πiθ.B<br />
S(θ)exp<br />
dθ, (2.5)<br />
λ<br />
où λ est la longueur d’on<strong>de</strong> d’observation. γ12 est lié à la figure d’interférence. En effet on<br />
peut représenter cette <strong>de</strong>rnière <strong>de</strong> manière générale par :<br />
Iint = αP1 + βP2 + 2 � αP1βP2VinstVatmRe[γ12] cos(φmod + φ), (2.6)<br />
où αP1 et βP2 sont les intensités fournies par chacune <strong>de</strong>s ouvertures prises individuellement,<br />
φmod est le déphasage donnant la modulation <strong>de</strong>s franges, φ est la somme du déphasage dû<br />
à l’objet, à l’<strong>instrument</strong> et à l’atmosphère. γ12 est un nombre complexe qui peut donc être<br />
décomposé en :<br />
γ12 = |γ12|exp(iφ12). (2.7)<br />
On voit ainsi que pour connaître S(θ) il va falloir être capable <strong>de</strong> mesurer <strong>de</strong>ux gran<strong>de</strong>urs :<br />
un module et une phase, la visibilité et la phase <strong>de</strong>s franges. La visibilité est donnée par le<br />
contraste <strong>de</strong>s franges et la phase par le déplacement <strong>de</strong> la frange centrale par rapport à la<br />
position correspondant à la différence <strong>de</strong> marche nulle <strong>de</strong> l’interféromètre.<br />
Mariotti & Ridgway (1988) ont proposé d’utiliser les techniques d’interférométrie IR<br />
pour obtenir une gran<strong>de</strong> résolution spatiale et spectrale avec les interféromètres optiques,<br />
en utilisant la transformée <strong>de</strong> Fourier <strong>de</strong>s interférogrammes. Cette métho<strong>de</strong> est maintenant<br />
couramment employée (Coudé Du Foresto et al., 1997) pour le traitement <strong>de</strong>s données<br />
interférométriques. Ces <strong>de</strong>ux quantités sont fonctions <strong>de</strong> l’orientation et <strong>de</strong> la longueur <strong>de</strong> la<br />
ligne <strong>de</strong> base, B, joignant les <strong>de</strong>ux ouvertures. Chaque base donne un point <strong>de</strong> mesure dans<br />
le plan <strong>de</strong> Fourier.<br />
Le plan (u,v)<br />
Une ligne <strong>de</strong> base B entre <strong>de</strong>ux ouvertures donne une résolution spatiale égale à λ/B.<br />
Dans le plan <strong>de</strong> Fourier lui correspond la fréquence spatiale B/λ.<br />
À B donnée on obtient<br />
donc un point <strong>de</strong> mesure dans le repère <strong>de</strong> coordonnées du plan <strong>de</strong> Fourier dont les axes sont<br />
notés habituellement u et v. Les coordonnées (u,v) sont une projection sur le ciel <strong>de</strong> la ligne<br />
<strong>de</strong> base et sont données en unités <strong>de</strong> fréquence spatiale (cycles/secon<strong>de</strong> d’angle). Pour obtenir<br />
une image complète <strong>de</strong> la source, il va donc falloir obtenir <strong>de</strong>s mesures pour <strong>de</strong> nombreuses<br />
lignes <strong>de</strong> base. Plusieurs métho<strong>de</strong>s sont possibles à ce niveau :<br />
– On ne dispose que <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux télescopes fixes ou difficilement repositionnables. On va alors<br />
pouvoir utiliser la rotation <strong>de</strong> la Terre et donc la modification <strong>de</strong> la base projetée sur<br />
le ciel pour obtenir <strong>de</strong>s mesures à différentes fréquences spatiales. C’est la technique <strong>de</strong><br />
supersynthèse.