Qualification de IONIC, instrument de recombinaison ...

tel-00010396, version 1 - 4 Oct 2005
186 - 6. VALIDATION SUR LE CIEL
Tab. 6.5 – Transmissions de IOTA et de IONIC2T.
Transmission IOTA
IOTA + Recombinateur classique IR + détecteur 0,075
IOTA seul en prenant en compte chaque élément 0,37
moyenne TIOT A = 0,223
Transmission IONIC
parabole hors-axe 0,98
couplage dans la fibre (moyenne sur la bande H) 0,36
composants OI (2 voies) 0,25
module d’imagerie 0,83
focalisation sur un pixel 0,6
TIONIC = 0,044
Transmission totale Ttotale = 9,81 × 10 −3
De cette façon on a obtenu des franges en diode laser IR en plaçant la SDL à une position
calculée par rapport à la ddm mesurée grossièrement dans notre interface. La longueur de
cohérence de celle-ci est de plusieurs centimètres et on ne connaît donc pas la position de
la ddm nulle avec une meilleure précision. On a alors tenté d’obtenir des franges en lumière
blanche cette fois mais on ne détectait alors plus de flux en retour sur la caméra. Cela vient de
la position derrière les dichroïques choisie pour notre système d’injection car seul le flux visible
était envoyé vers les télescopes dans ce cas. La puissance importante de la diode permettait
de passer outre cette limitation mais pas celle de la source large bande. On a donc repris le
même principe mais en plaçant cette fois tous les éléments du même côté des séparatrices
que l’interface. Il a cette fois fallu utiliser le cube séparateur et une lame séparatrice pour
créer deux faisceaux. La voie contenant la lame a pu être facilement alignée, mais dans cette
configuration cela s’est avéré impossible pour celle contenant le cube, le problème venant de
l’épaisseur importante de celui-ci (environ 5 cm) et du défaut de parallélisme de ses faces.
6.2.4 Magnitude limite théorique
Comme dans le cas des tests au GI2T on a essayé de déterminer une magnitude limite
théorique en prenant en compte les transmission de IOTA et de IONIC avec un composant
2T recombinant par jonction Y. Ici encore ce n’est qu’une valeur approximative que l’on va
donner car la connaissance de la transmission à certains niveaux nous est inaccessible. Le
calcul est présenté dans Berger (2000) et repris ici avec des modifications pour l’efficacité
optique mieux connue de certains des éléments (tableau 6.5).
Le nombre de photons arrivant sur les télescopes dans la bande H, pour une magnitude