Qualification de IONIC, instrument de recombinaison ...
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tel-00010396, version 1 - 4 Oct 2005<br />
4.7. ÉGALITÉ DES CHEMINS OPTIQUES 89<br />
4.7.1 Dispersion<br />
On ne considère dans cette partie que les effets chromatiques sans prendre en compte<br />
l’état <strong>de</strong> polarisation <strong>de</strong> la lumière. La différence <strong>de</strong> phase entre les <strong>de</strong>ux voies sera donnée<br />
par :<br />
φ(σ) = φ2 − φ1,<br />
= 2πδ(σ − σ0) + ∆Φw(σ),<br />
σ0 étant la fréquence centrale <strong>de</strong> la ban<strong>de</strong> d’observation. Le premier terme correspond à la<br />
modulation <strong>de</strong> chemin optique dans l’air, et le second à la phase apportée par la propagation<br />
(4.4)<br />
dans les gui<strong>de</strong>s. Un développement autour <strong>de</strong> la fréquence centrale σ0 donne pour ce <strong>de</strong>rnier<br />
l’expression suivante (Lagorceix, 1995) :<br />
∆Φw(σ) = [β2(σ0)L2 − β1(σ0)L1]<br />
�<br />
dβ2<br />
+<br />
dσ L2 − dβ1<br />
dσ L1<br />
�<br />
(σ − σ0)<br />
�<br />
d2β2 +<br />
dσ2 L2 − d2 �<br />
β1 (σ − σ0)<br />
L1<br />
dσ2 2<br />
,<br />
2<br />
où βi et Li sont les constantes <strong>de</strong> propagation et longueurs <strong>de</strong> gui<strong>de</strong> pour chacune <strong>de</strong>s voies.<br />
Les <strong>de</strong>ux premiers termes, une constante et une variation linéaire <strong>de</strong> la différence <strong>de</strong> phase<br />
en fonction <strong>de</strong> la fréquence ne nous intéressent pas ici car ils peuvent être compensés par la<br />
ligne à retard dans l’air. Le troisième terme représente la courbure <strong>de</strong> la phase et va nous<br />
permettre d’analyser la dispersion chromatique. Cette variation parabolique peut être écrite<br />
<strong>de</strong> la façon suivante :<br />
∆Φwp(σ) =<br />
(4.5)<br />
� �<br />
d2β2 d2β2 ∆L +<br />
dσ2 dσ2 − d2β1 dσ2 � �<br />
(σ − σ0)<br />
L1<br />
2<br />
, (4.6)<br />
2<br />
où ∆L = L2 − L1 correspond à la différence <strong>de</strong> longueur <strong>de</strong> gui<strong>de</strong> que l’on veut déterminer.<br />
La dispersion d’un matériau est quantifiée par le paramètre D (en ps/nm/km), dépendant <strong>de</strong><br />
la fréquence :<br />
d 2 β(σ)<br />
dσ 2 , (4.7)<br />
D = dτ σ2<br />
= −<br />
dλ 2πc<br />
où τ est le temps <strong>de</strong> groupe, τ = dβ/ dω, et ω = 2πcσ. En utilisant l’équation 4.7 dans<br />
l’équation 4.6, on peut donc relier la courbure <strong>de</strong> la phase au paramètre <strong>de</strong> dispersion du<br />
matériau et à la différence <strong>de</strong> longueur. On va ici considérer que D est le même dans les<br />
<strong>de</strong>ux voies. Cette hypothèse est valable du fait que l’on utilise <strong>de</strong>s fibres venant d’un même<br />
procédé d’étirage et que la proximité <strong>de</strong>s gui<strong>de</strong>s dans le composant les rend homogènes (même<br />
substrat et même processus <strong>de</strong> réalisation). Le seul terme non nul dans l’équation 4.6 est alors<br />
celui dû à la différence <strong>de</strong> longueur géométrique:<br />
� �2 σ − σ0<br />
∆Φwp(σ) = −πcD∆L<br />
. (4.8)<br />
σ