Doktorarbeit_Mairoser.pdf - OPUS - Universität Augsburg
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A.1. Reflektometrie<br />
Mithilfe der Brechungsindizes lässt sich analog zur Optik mit sichtbaren Licht (Snellius’sches<br />
Brechungsgesetz) der kritische Winkel für die Totalreflexion bestimmen (Abbildung<br />
2.12 auf Seite 26): 3 n Luft cos θ = n cos θ ′ . (A.4)<br />
Mit dem Brechungsindex von Luft n Luft = 1, θ ′ = 0 ◦ für Totalreflexion, der Näherung 4<br />
cos θ ≈ 1 − 1 2 θ2 und den Gleichungen A.2 und A.3 ergeben sich für die kritischen<br />
Winkel:<br />
{√<br />
2δ Röntgenstrahlung<br />
θ c = √ 2(1 − n) =<br />
√<br />
λ<br />
ρb<br />
π<br />
Neutronen.<br />
(A.5)<br />
Wie in Abbildung 2.12 auf Seite 26 ersichtlich ist, steht der Impulsübertrag q bei der<br />
spekularen Reflexion senkrecht zur Probenoberfläche. q ergibt sich aus dem Einfallsbzw.<br />
Streuwinkel θ und der Wellenlänge λ zu<br />
q = 4π λ<br />
sin θ.<br />
(A.6)<br />
Hiermit lassen sich aus den kritischen Winkeln die kritischen Impulsüberträge berechnen<br />
zu 5<br />
{<br />
q c = 4π 4π<br />
√<br />
λ sinθ λ 2δ Röntgenstrahlung<br />
c ≈<br />
4 √ (A.7)<br />
πρb Neutronen.<br />
Für Einfallswinkel θ > θ c kann der Strahl teilweise in die Probe eindringen bzw.<br />
wird nur teilweise reflektiert (Abbildung 2.12). Die Reflektivität kann analog zu den<br />
Fresnel’schen Formel berechnet werden zu<br />
θ − √ θ<br />
R(θ) =<br />
2 − θ 2 2<br />
c<br />
∣θ + √ . (A.8)<br />
θ 2 − θc<br />
2 ∣<br />
Dieses Resultat gilt sowohl für Neutronen als auch für Röntgenstrahlen, wobei beim<br />
Vorhandensein eines resonanten Anteils mit dem komplexen Brechungsindex gerechnet<br />
werden muss [92, 101]. Für θ ≫ θ c kann die Reflektivität genähert werden zu<br />
R(θ) ≈<br />
q4 c<br />
16q 4 .<br />
(A.9)<br />
3 Beim Snellius’schen Brechungsgesetz wird der Winkel zum Lot hin gemessen, während hier der<br />
gegenüberliegende Winkel betrachtet wird. Daher ändern sich die trigonometrischen Funktionen<br />
von Sinus zu Kosinus.<br />
4 Die Reihenentwicklung der Kosinus-Funktion ist erlaubt, da sich der Brechungsindex nur wenig von<br />
√<br />
1 unterscheidet. Typische Werte für δ liegen in der Größenordnung von 10 −5 bzw. für λ<br />
ρb<br />
π<br />
in der<br />
Größenordnung von 10 −3 .<br />
5 Es geht die Reihenentwicklung der Sinus-Funktion sin θ ≈ θ ein, die für kleine θ gültig ist. Analog<br />
zu Fußnote 4 ist diese Näherung erlaubt, aufgrund der geringen Werte von θ c .<br />
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