Mécanique du solide et Mécanique analytique - CPT
Mécanique du solide et Mécanique analytique - CPT
Mécanique du solide et Mécanique analytique - CPT
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
4.4. EQUATIONS D’EULER & MOUVEMENTS DE POINSOT 69<br />
Théorème 4.4.3. Les équations d’Euler (4.4.1) possèdent deux intégrales premières<br />
2E = 〈L, Ω〉 = L2 1<br />
I1<br />
+ L2 2<br />
I2<br />
+ L2 3<br />
I3<br />
= const. (4.4.10)<br />
L 2 = 〈L, L〉 = L 2 1 + L 2 2 + L 2 3 = const. (4.4.11)<br />
Démonstration. L’énergie cinétique <strong>du</strong> <strong>solide</strong> (4.3.24) donnant ici l’énergie totale<br />
E = 1<br />
2<br />
1<br />
〈Ω, I Ω〉 = 〈Ω, L〉, on obtient dE/dt = 〈Ω, I dΩ/dt〉 = 〈Ω, dL/dt〉 <strong>et</strong><br />
2<br />
dE/dt = 〈Ω, L × Ω〉 = 0 grâce aux équations d’Euler (4.4.1). On a, de même,<br />
d(L 2 )/dt = 2〈L, dL/dt〉 = 2〈L, L × Ω〉 = 0 grâce à (4.4.1).<br />
Exercice 4.4.4. Prouver (4.4.10) <strong>et</strong> (4.4.11) en utilisant la forme (4.4.4) des<br />
équations d’Euler.<br />
Nous voyons donc que le mouvement <strong>du</strong> moment angulaire L s’effectue sur des<br />
courbes, intersection d’un ellipsoïde de demi-axes √ 2EI1, √ 2EI2, √ 2EI3 <strong>et</strong> d’une<br />
sphère de rayon L 2 . Les caractéristiques de ses surfaces sont, bien sûr, définies par<br />
les conditions initiales que l’on impose au système. Ces courbes sont clairement des<br />
courbes fermées, impliquant que le mouvement <strong>du</strong> <strong>solide</strong> est périodique.<br />
Six points jouent un rôle particulier ; ce sont les somm<strong>et</strong>s de l’ellipsoïde corres-<br />
pondant à des valeurs de l’énergie, E, <strong>et</strong> <strong>du</strong> moment angulaire, L, telles que les<br />
courbes se ré<strong>du</strong>isent à des points (par exemple L = √ 2EI1). Ces somm<strong>et</strong>s corres-<br />
pondent donc à des valeurs constantes <strong>du</strong> moment angulaire L qui est donc, comme<br />
la vitesse angulaire Ω, une constante <strong>du</strong> mouvement : il existe, pour un <strong>solide</strong> libre<br />
autour d’un point fixe O six mouvement de rotations stationnaires autour des<br />
trois axes d’inertie <strong>du</strong> système.<br />
Pour d’autres relations entre E <strong>et</strong> L il existe des courbes fermées correspondant<br />
à des trajectoires (périodiques) de L. Dans le cas (4.4.9), on montre qualitativement<br />
en étudiant ces courbes aux voisinages des somm<strong>et</strong>s de l’ellipsoïde que les rotations<br />
stationnaires autour des directions extrêmes e ′ 1 <strong>et</strong> e ′ 3 sont stables 7 alors qu’elles sont<br />
7. Les courbes fermées restent dans un voisinage des somm<strong>et</strong>s qu’elles entourent quand on<br />
diminue par exemple la valeur <strong>du</strong> moment angulaire L.