Étude des propriétés hydriques et des mécanismes d ... - sacre
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Chapitre 4 : Etude du comportement mécanique selon l’état hydrique<br />
d’incompressibilité <strong>et</strong> de cisaillement) <strong>et</strong> de la densité apparente, qui peut être assez sensible pour les<br />
pierres poreuses. Les états sec <strong>et</strong> saturé sont <strong>des</strong> états simples car ils représentent un milieu biphasé<br />
avec la phase solide <strong>et</strong> une phase fluide (eau ou air), mais les états partiellement saturés sont plus<br />
complexes car ils représentent un milieu triphasé avec la phase solide <strong>et</strong> deux phases flui<strong>des</strong> (eau <strong>et</strong><br />
air) possédant <strong>des</strong> densités <strong>et</strong> <strong>des</strong> <strong>propriétés</strong> élastiques différentes.<br />
Vitesse du son Vp (m/s)<br />
2000<br />
1800<br />
1600<br />
1400<br />
1200<br />
1000<br />
V p = 1800 m/s<br />
Tuffeau banc<br />
V p = 1250 m/s<br />
0 20 40 60 80 100<br />
Degré de saturation (%)<br />
(a): tuffeau blanc<br />
V p = 1940 m/s<br />
(b) : pierre de Sébastopol<br />
Figure IV.6 : évolution de la vitesse du son (on<strong>des</strong> ultrasonores P) suivant le degré de saturation pour<br />
le tuffeau blanc <strong>et</strong> la pierre de Sébastopol (sens ⊥ au lit de la pierre)<br />
L’allure <strong>des</strong> courbes est la même pour les deux pierres mais les différentes variations sont beaucoup<br />
plus marquées dans le cas du tuffeau blanc. A partir de l’état saturé jusqu’à un degré de saturation<br />
d’environ 80 %, la vitesse <strong>des</strong> on<strong>des</strong> P chute très fortement <strong>et</strong> arrive rapidement à sa plus basse valeur.<br />
Dans ce domaine de saturation, le système passe d’un milieu biphasé "solide + eau" à un milieu<br />
triphasé avec l’émergence de bulles d’air qui remplissent progressivement l’espace poral. On a donc<br />
une augmentation du nombre d’interfaces "eau / air" qui viennent s'ajouter aux interfaces "solide /<br />
eau". C<strong>et</strong>te multiplication de passages d’un milieu à un autre induirait alors une atténuation de la<br />
propagation <strong>des</strong> on<strong>des</strong> P. A partir d’un degré de saturation limite de 80 %, dont la valeur est proche du<br />
degré de saturation obtenu par imbibition à pression atmosphérique, on observe un plateau couvrant un<br />
large domaine de degré de saturation (de 80 % à 30 %) pour lequel la vitesse du son n’évolue plus <strong>et</strong><br />
reste stable à sa valeur minimale. Pour ce domaine de saturation, le nombre d’interfaces "eau / air"<br />
créé par l’apparition <strong>des</strong> bulles d’air doit alors être constant <strong>et</strong> avoir atteint son maximum pour gêner<br />
la propagation de l’onde. Le degré de saturation <strong>et</strong> donc la quantité d’eau diminuant, ce n’est que<br />
l’épaisseur <strong>des</strong> différentes couches d’eau tapissant le squel<strong>et</strong>te solide qui doit diminuer <strong>et</strong> la taille <strong>des</strong><br />
bulles d’air dans les pores doit augmenter, le nombre d’interfaces restant constant. Ensuite, à partir<br />
d’un degré de saturation d’environ 20 % <strong>et</strong> donc proche de la valeur du degré de saturation critique Src<br />
(surtout dans le cas du tuffeau) qui correspond à la limite de continuité hydraulique, la vitesse du son<br />
augmente de manière importante. L’eau ne formant plus un film liquide continu sur les parois du<br />
squel<strong>et</strong>te solide, le nombre d’interfaces "eau / air" commenceraient à diminuer, facilitant ainsi la<br />
Vitesse du son Vp (m/s)<br />
2500<br />
2300<br />
2100<br />
1900<br />
1700<br />
1500<br />
V p = 2180 m/s<br />
Pierre de Sébastopol<br />
V p = 1970 m/s<br />
0 20 40 60 80 100<br />
Degré de saturation (%)<br />
V p = 2460 m/s<br />
Kévin Beck (2006) 137