2 2 2 ∂v 1 ⎛ 2 2 ∂ v1 2 ∂ v ⎞ 1 p : = , 2 2 2 ⎜ y + x ⎟ ∂t ⎝ ∂x ∂y ⎠ 2 2 3 ∂v 1 ⎛ 3 2 ∂ v2 2 ∂ v ⎞ 2 p : = , 2 2 2 ⎜ y + x ⎟ ∂t ⎝ ∂x ∂y ⎠ 2 2 4 ∂v 1 ⎛ 4 2 ∂ v3 2 ∂ v ⎞ 3 p : = ⎜ ⎟, 2 2 2 ⎜ y + x ∂t ⎟ ⎝ ∂x ∂y ⎠ . . . . . . . 2 2 5 ∂v 1 ⎛ 5 2 ∂ v4 2 ∂ v ⎞ 4 p : = , 2 2 2 ⎜ y + x ⎟ ∂t ⎝ ∂x ∂y ⎠ 2 2 6 ∂v 1 ⎛ 6 2 ∂ v5 2 ∂ v ⎞ 5 p : = , 2 2 2 ⎜ y + x ⎟ ∂t ⎝ ∂x ∂y ⎠ 2 2 n ∂v 1 ⎛ 2 2 ⎞ n ∂ vn−1 ∂ vn−1 p : = ⎜ ⎟, 2 2 2 ⎜ y + x ∂t ⎟ ⎝ ∂x ∂y ⎠ 23 2 ( x, y, 0) = 0 v , 3 ( x, y, 0) = 0 v , 4 ( x, y, 0) = 0 v , 5 ( x, y, 0) = 0 v , 6 ( x, y, 0) = 0 v , v n ( x, y, 0) = 0 . (1.2.23) Sistem çözülerek 0 2 ( x, y, t) y v = , v 1 2 ( x y, t) x t , = , 2 2 y t v 2 ( x, y, t) = , 2! 2 3 x t v 3( x, y, t) = , (1.2.24) 3! 2 4 y t v 4 ( x, y, t) = , 4! ,
2 5 x t v 5 ( x, y, t) = , 5! 2 6 y t v 6 ( x, y, t) = , 6! . . . 2 2n y t v2n ( x, y, t) = , ( 2n)! . . . v 2n + 1 ( x, y, t) 2 2n+ 1 x t = , ( 2n + 1)! çözümleri elde edilir. (1.2.13) denkleminde p parametresi 1’e yakınsarken (1.2.21) denkleminin çözümü u = lim p →1 v = v0 + v1 + v2 olmak üzere u 2 y t 2! 2 + ... 2 x t 3! 3 2 y t 4! 24 2 x t 5! 2 y t 6! 2 2 ( x, y, t) = y + x t + + + + + + .......... . 4 ( ) ( ) ⎟ 2 4 6 2n 3 5 2n+ 1 2⎛ t t t t ⎞ 2⎛ t t t ⎞ = y ⎜ ⎜1+ + + + .... + + .... ⎟ + x ⎜ ⎜t + + + ........ + + ....... (1.2.25) ⎝ 2! 4! 6! 2n ! ⎠ ⎝ 3! 5! 2n + 1 ! ⎠ elde edilir. <strong>Bu</strong>lunan çözüm serisi kapalı formda yazılırsa 2 2 ( x, y, t) y cosh t + x t u = sinh (1.2.26) problemin tam çözümünü <strong>ve</strong>rir. 1.2.2.3.Örnek Neumann sınır koşulları: ( 0 , y, z, t) = 0, 4 4 t u u ( 1, y, z, t) = y z ( e −1), ( x, 0, z, t) = 0, 4 4 t u u ( x, 1, z, t) = x z ( e −1), (1.2.27) ( x, y, 0, t) = 0, 4 4 t u u ( x, y, 1, t) = x y ( e −1), 5 6
- Page 1 and 2: i ÖZET Bu çalışmanın amacı, h
- Page 3 and 4: iii ÖNSÖZ Bu çalışmanın her a
- Page 5 and 6: v 2.2. Fokker-Planck Denkleminin Ç
- Page 7 and 8: 2 analysis method” adlı kitabın
- Page 9 and 10: I. BÖLÜM 4 1. HE’NĐN HOMOTOPĐ
- Page 11 and 12: 1.1. Şekil 6 Đlk koşul, H ‘nin
- Page 13 and 14: 8 özellikler, pertürbe edilmeyen
- Page 15 and 16: ( p) = f ( ) − f ( x ) + pf ( x )
- Page 17 and 18: x n+ 1 veya ( ξ n ) ′ ( ξ ) (
- Page 19 and 20: 14 ( ) ( )[ ] ... 6 5 4 3 2 1 5 6 4
- Page 21 and 22: 16 rrrr rrrr H v( , p), p) = L( v)
- Page 23 and 24: 18 1.2.1. Denklemin çözümü içi
- Page 25 and 26: 1.2.2. Isı-tipi modeller 20 Yerkab
- Page 27: 22 p parametresi 1’e yakınsarken
- Page 31 and 32: Sistem çözülerek v 0 4 4 4 ( x y
- Page 33 and 34: . 2 2 n ∂ vn 1 2 ∂ vn−1 p : =
- Page 35 and 36: 2 2 0 ∂ v0 ∂ u0 p : − = 0, 2
- Page 37 and 38: 2 t 2 t ( ) = ( + )( − ) + ( −
- Page 39 and 40: 34 (1.2.13) denkleminde, p parametr
- Page 41 and 42: 1.2.5. Isı-tipi modellerde yakıns
- Page 43 and 44: 2 t t için 1+ 2! t 1+ t − e Her
- Page 45 and 46: 40 Elde edilen seri çözümün yak
- Page 47 and 48: 42 Her [ ] 2 , 0 ∈ t için 1 1804
- Page 49 and 50: 4 4 4 3 x y z t v 2 ( x, y, z, t) =
- Page 51 and 52: V3 − u ≤ 3 γ v0 − u bulunur.
- Page 53 and 54: 2 3 2 5 3 5 2 x t x t 2 2 t t V2
- Page 55 and 56: 50 Elde edilen seri çözümün yak
- Page 57 and 58: 52 Her ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ∈
- Page 59 and 60: Diferansiyel denklem sisteminden 0
- Page 61 and 62: V 1 3 − u = 1 = = v 1 0 + v 1 1 +
- Page 63 and 64: 2 t 2! 3 t 3! 4 t 4! 5 t 5! 2 2 t
- Page 65 and 66: Buradan, lim Vn − u = n→∞ n
- Page 67 and 68: 62 denklemi denir. Benzer kısmi di
- Page 69 and 70: ( x, t) = 0 v 4 . . . , vn x, t = (
- Page 71 and 72: 66 0 p : ∂v0 ∂u0 − = 0, ∂t
- Page 73 and 74: denklem sistemi elde edilir. Başla
- Page 75 and 76: 70 Görüldüğü gibi, metot etkin
- Page 77 and 78: 72 parametre kullanılır. Bu metot
- Page 79 and 80:
Bulunan bu denklemin çözümü: (
- Page 81 and 82:
76 seçilen bir iterasyon çarpanı
- Page 83 and 84:
Kanıt: 78 (a) Taylor teoremine gö
- Page 85 and 86:
Kanıt: (2.1.10) tanımına göre;
- Page 87 and 88:
82 ⎧0, m ≤ 1 χ m = ⎨ (2.1.15
- Page 89 and 90:
84 ( H ( x, t) ψ N[ φ] ) = H ( x,
- Page 91 and 92:
2.1.2.5. Teorem ∈ [ 0, 1] 86 q bi
- Page 93 and 94:
88 derece deformasyon denklemine g
- Page 95 and 96:
90 r L yardımcı lineer operatör
- Page 97 and 98:
Kanıt: Eğer seri yakınsak ise s
- Page 99 and 100:
94 Liao tarafından kanıtlandığ
- Page 101 and 102:
96 (2.2.2) denkleminden, sıfırın
- Page 103 and 104:
1.3.2.Örnek için (1.3.3) başlang
- Page 105 and 106:
u + 3 ( x, t) = −h( 1+ h) 3 h t 2
- Page 107 and 108:
102 olarak bulunur. Buradan (2.2.8)
- Page 109 and 110:
1.3.4.Örnek için (1.3.6) denklemi
- Page 111 and 112:
106 r ∂u ⎡ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂
- Page 113 and 114:
108 (2.2.11) denkleminden, sıfır
- Page 115 and 116:
110 2 2 2 2 2 2 h x t 2 u( x, t) =
- Page 117 and 118:
112 h değeri 4.dereceden yaklaşı
- Page 119 and 120:
114 h değeri 4.dereceden yaklaşı
- Page 121 and 122:
116 Tablolar incelendiğinde ve n =
- Page 123 and 124:
118 2.2.Şekil h = −0. 5 için 4.
- Page 125 and 126:
120 2.5.Şekil h = −0. 07 için 4
- Page 127 and 128:
122 2.8.Şekil h = −0. 03 için 4
- Page 129 and 130:
124 Örneğin, h ’nin geçerli b
- Page 131 and 132:
126 2.14.Şekil h = −0. 09 için
- Page 133 and 134:
1.3.5.Örnek için: app xxt 2 3 4 (
- Page 135 and 136:
130 geçerli bölgesinden h = −1
- Page 137 and 138:
132 yaklaşık çözümlerinin de
- Page 139 and 140:
134 h ’nin geçerli bölgesinden
- Page 141 and 142:
136 olduğu görülür. Yine her ik
- Page 143 and 144:
138 3.5.a. Şekil HAM ile bulunan h
- Page 145 and 146:
140 iken homotopi pertürbasyon met
- Page 147 and 148:
142 [14] Ghorbani A, Saberi-Nadjafi
- Page 149 and 150:
144 [42] Sajid M., Hayat T., 2009,
- Page 151:
KĐŞĐSEL BĐLGĐLER Adı Soyadı