modele matematyczne energoelektronicznych przeksztaÅtnikÃ³w ...

More documents

Recommendations

Info

28 J. Iwaszkiewicz W modelu idealnym, nie zawierającym kondensatorów komutacyjnych C, czasy załączania i wyłączania byłyby równe t on =0 i t off = 0, co oznaczałoby, że w wyrażeniach określających napięcia fazowe pojawiłaby się funkcja δ(t) 14 , odwzorowująca przepięcie o nieskończonej wartości, powstające przy załączaniu (w czasie t on =0) źródła prądowego na obciążenie o charakterze indukcyjnym. Aby tego uniknąć stosuje się kondensatory komutacyjne C włączone pomiędzy fazami. W rzeczywistym układzie falownika prądu, proces załączania i wyłączania prądu I D płynącego przez obciążenie R, L, e odbywa się w skończonym czasie. Proces ten można opisać przyjmując następujące założenia: − rozpatrywany jest przedział czasu t n < t < t n+1 między kolejnymi załączeniami t wektorów I r k ( n) , w którym prąd płynie przez obciążenie R, L, e f , − proces załączania rozpoczyna się w chwili t=t n i odbywa się w czasie t=t on zwanym czasem załączania, − prąd narasta liniowo od wartości i(t n ) = 0 do wartości i(t n +t on )=I D , − w przedziale czasu t n +t on ≤ t ≤ t n+1 −t off utrzymywana jest stała wartość prądu i(t)=I D , − proces wyłączania rozpoczyna się w chwili t=t n+1 –t off i odbywa się w czasie t=t off zwanym czasem wyłączania, − prąd maleje liniowo od wartości i(t n+1 −t off )=I D do wartości i(t n+1 )=0. Po uwzględnieniu wymienionych założeń, rozwiązania równań napięć fazowych opisują przebiegi w kolejnych przedziałach okresu T: < t n , t n +t on >, < t n +t on , t n+1 −t off >, < t n+1 − t off , t n+1 >. Przykładowo wyrażenia na obliczanie napięcia u ak (t) dla kolejnych wektorów mają postać: u u u u u u ak ak ak ak ak ak L ⋅ I ton L ⋅ I a D () t = R ⋅ I + + e () t a D () t = −Ra ⋅ I D − + ea () t ton () t = e () t a a D a dla dla dla k = () t = Ra ⋅ ID + ea ( t) dla k = 33, 36⎫ ⎪ () t = −Ra ⋅ ID + ea () t dla k = 18, 24 ⎬ () t = e () t dla k = 6, 9 ⎪ ⎭ a 33, 36 k = 18, 24 k = 6, 9 ⎫ ⎪ ⎪ ⎬ ⎪ ⎪ ⎪ ⎭ gdy < t n , t n + t on > (2.12) gdy < t n + t on , t n+1 − t off > (2.13) u u u ak ak ak a D () t = R ⋅ I − + e () t a D () t = −R ⋅ I + + e () t () t = e () t a a a D D L ⋅ I toff L ⋅ I t off a a dla dla dla k = 33, 36 k = 18, 24 k = 6, 9 ⎫ ⎪ ⎪ ⎪ ⎬ ⎪ ⎪ ⎪ ⎭ gdy < t n+1 − t off , t n+1 > (2.14) 14 δ(t) – funkcja delta Diraca.
Modele <strong>matematyczne</strong> <strong>energoelektronicznych</strong> przekształtników wielopoziomowych. Analiza ... 29 Postępując analogicznie można określić wyrażenia na napięcia fazowe u bk (t) La ID La ID i u ck (t). Czynniki i występujące w powyższych wyrażeniach określają ton toff w przybliżeniu wartość przepięć pojawiających się w rzeczywistych przebiegach napięcia fazowego. Przykład przebiegu napięcia fazowego u ak (t) w całym przedziale < t n , t n+1 >, ilustrujący procesy przejściowe związane z załączeniem i wyłączeniem wektora I r t 33 t (100001 2 ) lub wektora I r 36 (100100 2 ) podano na rys. 2.5. Rys. 2.5. Przebieg napięcia fazowego u ak po załączeniu i wyłączeniu wektora r t I 33 r albo t I 36
Page 1 and 2: Modele matematyczne energoelektroni
Page 19: Modele matematyczne energoelektroni
Page 71 and 72:
Modele matematyczne energoelektroni
Page 73 and 74:
Page 75 and 76:
Page 77 and 78:
Page 79 and 80:
Page 81 and 82:
Page 83 and 84:
Page 85 and 86:
Page 87 and 88:
Page 89 and 90:
Page 91 and 92:
Page 93 and 94:
Page 95 and 96:
Page 97 and 98:
Page 99 and 100:
Page 101 and 102:
Page 103 and 104:
Page 105 and 106:
Page 107 and 108:
Page 109 and 110:
Page 111 and 112:
Page 113 and 114:
Page 115 and 116:
Page 117 and 118:
Page 119 and 120:
Page 121 and 122:
Page 123 and 124:
Page 125 and 126:
Page 127 and 128:
Page 129 and 130:
Page 131 and 132:
Page 133 and 134:
show all

modele matematyczne energoelektronicznych przeksztaÅtnikÃ³w ...

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?

modele matematyczne energoelektronicznych przeksztaÅtnikÃ³w ...