Couches minces d'oxyde d'étain: la localisation faible et les effets de ...

4. LES VOIES DE LA DIFFUSION DES PORTEURS DE CHARGE ETLEUR CONTRIBUTION AUX CORRECTIONS QUANTIQUES À LACONDUCTIVITÉtel-00589730, version 1 - 1 May 2011Fig. 4.11: Diagrammes pour le calcul de la correction à la conductivité dueaux dispersions des électrons par les fluctuations - Le calcul de la correction à laconductivité due aux interactions dans la voie de Cooper.pas de transition supraconductrice et le paramètre T c a le sens formel. Dans ce caslà,la constante de l’interaction dans la voie de Cooper λ C (T) est positive pour toutevaleur de la température et elle diminue logarithmiquement aux basses températures[Altshuler, B. L. et al. (1982)]. L’expression pour δσ (M−T)dpeut être re-écrite sous laforme suivante Altshuler & Aronov (1985); Altshuler, B. L. et al. (1982) :δσ (M−T)d= 2e2π · Dτ ∫(dQ)C(Q; ω)β(T). (4.103)Cette dernière expression (4.103) ne diffère de l’expression pour la correction à laconductivité, due aux effets de localisation (Gor’kov et al. (1979) ; voir l’expression(3.105)), que par le facteur β(T). Dans les cas limites⎧⎪⎨β(T) =⎪⎩−π 26 ln 2 ( TcT ),π24 ln( TcT ),| ln(T cT )| ≫ 1(4.104)ln(T cT ) ≪ 1 (4.105)Il faut noter que β(T) est toujours positif, ce qui signifie que le signe de la correctionde Maki-Thompson est toujours opposé à celui de la correction issue de l’effet de localisation.Ces deux corrections (Maki-Thompson et correction de localisation) deviennent88