Couches minces d'oxyde d'étain: la localisation faible et les effets de ...

3. MÉCANISMES DE TRANSPORT DE CHARGE DANS LESSYSTÈMES MÉSOSCOPIQUES DÉSORDONNÉSComme nous étudions ici un système homogène, seuls les termes avec p = q contribuentà la somme dans l’expression précédente. En outre, si le système n’est pas unsupraconducteur, 〈j(q)〉 = 0. Nous obtenons donce〈j(q)〉 t = e2V∫ ∞−∞dω2π e−ω+iδ t〈〈j(q); n(−q)〉〉 ω+iδ φ ext (q, ω). (3.65)En faisant la transformée de Fourier afin d’obtenir la dépendance en fonction de ωet après la multiplication sur q, on obtienttel-00589730, version 1 - 1 May 2011ouqj ind (q, ω) = e2V 〈〈qj(q); n(−q)〉〉 ωφ ext (q, ω), (3.66)qj ind (q, ω) = ie2V q 2 〈〈qj(q); n(−q)〉〉 ωε(q, ω)qE(q, ω). (3.67)D’où l’expression pour la conductivité dynamique Gasser et al. (2002)En utilisant la relation suivante :σ(q, ω) = ie2V q 2 〈〈qj(q); n(−q)〉〉 ωε(q, ω) (3.68)ω〈〈n(q); n(−q)〉〉 ω = 〈〈qj(q); n(−q)〉〉 ω , (3.69)nous obtenons pour (3.68)σ(q, ω) = ie2 ωV q 2〈〈n(q); n(−q)〉〉 ω. (3.70)1 + 4πe2 〈〈n(q); n(−q)〉〉V q 2 ωIl faut noter ici que dans le cas où l’interaction coulombienne entre porteurs decharge est écrantée par le champ des ces mêmes porteurs, la conductivité prend laforme Gasser et al. (2002)σ e (q, ω) = ie2 ωV q 2 〈〈n(q); n(−q)〉〉 ω. (3.71)Dans ces formules de la conductivité, la fonction de corrélation densité-densitéΠ(q, ω) ≡ 〈〈n(q); n(−q)〉〉 ω (qui est appelée aussi l’opérateur de polarisation) peut34