Couches minces d'oxyde d'étain: la localisation faible et les effets de ...

4. LES VOIES DE LA DIFFUSION DES PORTEURS DE CHARGE ETLEUR CONTRIBUTION AUX CORRECTIONS QUANTIQUES À LACONDUCTIVITÉoù l T = √ D/T.A deux dimensions, la correction à la magnétoconductivité est décrite par l’expressionsuivante [Brenig et al. (1986); dos Santos & Abrahams (1985); Levchenko (2009);Reizer (1992)] :oùδσ M−T e2d=2(B) =π B M−T(T)[Y 2 (ω B τ GL ) − Y 2 (ω B τ φ )], (4.112)Y 2 (x) = ln(x) + ψ( 1 2 + 1 ). (4.113)xtel-00589730, version 1 - 1 May 2011D’une manière similaire, cette correction subit une série de crossovers : δσ M−T2 (B) ∝B 2 → ln(B) → const jusqu’à la valeur de saturationσ2 M−T (0) = e2 Tτ GLln( τ φ). (4.114)π 1 − τ GL /τ φ τ GLEn faisant la comparaison des expressions (4.108), (4.109) et (4.112), on voit que lecomportement δσ M−Td(B) ∝ B 2 aux champs faibles (ω B τ −1φ) est universel.Correction d’Aslamazov-Larkin à la conductivité La correction d’Aslamazov-Larkin décrit la conductivité associée aux paires de Cooper, induites par les fluctuationsau voisinage de la transition supraconductrice T ≈ T c [Aslamazov & Larkin (1968a,b)].Pour un système bi-dimensionnel [Levchenko (2009)] :oùσ A−L 2e2d=2(B) =π (Tτ GL)H 2 (ω B τ GL ), (4.115)H 2 (x) = 1 x {1 − 2 x [ψ(1 + 1 x ) − ψ(1 2 + 1 )]}. (4.116)xPrenant en compte la propriété H 2 (x → 0) → 1/4, on obtient Aslamazov & Larkin(1968b) :σ A−L e2 1d=2(0) =16 ln(T/T c ) . (4.117)D’une manière similaire à la correction de Maki-Thompson, la correction d’Aslamazov-Larkin σ A−L2 (B) ∝ B 2 aux champs magnétiques faibles. Pourtant, si on compare les90