Couches minces d'oxyde d'Ã©tain: la localisation faible et les effets de ...

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7. LA LOCALISATION FAIBLE ET L’INTERACTIONÉLECTRON-ÉLECTRON DANS LES COUCHES POLYCRISTALLINESDE DIOXYDE D’ÉTAIN14200tel-00589730, version 1 - 1 May 2011R, Ohm141001400013900sample: 171005_2 (SnO 2)file: 180103_T4d2K_compareT = 4,2 KB = 7.3 Tesla0 100 200 300B 2 (T 2 )B = 16 TeslaFig. 7.20: Dépendance de la résistance d’une couche granulaire de SnO 2 enfonction du champ magnétique B 2 à T = 4.2 K (échantillon : 171005-2). - Lespoints rouges sont les résultats obtenus avec la filtration du domaine de fréquence.158
7.3 Localisation faible et l’interaction électron-électron sous champmagnétique intenseLa Figure (7.21) présente la dépendance de la pente P [Gornyi & Mirlin (2004)] :P = ( eτ ρ 0m ∗)2 [πk F l + y ln(y) 3 y ln(y)] ln(Tτ) +πk F l 4 πk F l ( eτm ∗)2 ln(y) + const · ( eτ ρ 0m ∗)2 πk F l(7.26)des courbes de “fit”sur les Figures (7.18)-(7.20) en fonction de la température.4.03.5tel-00589730, version 1 - 1 May 2011Slope3.02.52.01.51.02 3 4T (K)Fig. 7.21: Dépendance de la pente P (7.26) en fonction de la température(échantillon : 171005-2). - La ligne rouge est le résultat de fitting avec le modèle linéare.Le grand nombre des paramètres inconnus dans expression (7.26) rend son utilisationinadaptée en l’absence de données complémentaires (comme, par exemple, la masseeffective m ∗ ou le vecteur d’onde k F ). La seule conclusion que nous puissions faire estque l’interaction entre les électrons dans notre système est de la nature “pointlike”, àsavoir - le potentiel de l’interaction U(ω, q) = V 0 .159
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3. MÉCANISMES DE TRANSPORT DE CHAR
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4.4 Les effets de l’interaction
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4.5 Conductivité en présence de l
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