Couches minces d'oxyde d'Ã©tain: la localisation faible et les effets de ...

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7. LA LOCALISATION FAIBLE ET L’INTERACTIONÉLECTRON-ÉLECTRON DANS LES COUCHES POLYCRISTALLINESDE DIOXYDE D’ÉTAINtel-00589730, version 1 - 1 May 2011/G 00.60.50.40.30.20.1T = 5 KT = 6 KT = 8 KT = 10 K-7.74(B/B tr) -1/20.00.1 1 10 100B (T)Fig. 7.14: Dépendances de magnétoconductivité d’une couche granulaire deSnO 2 en fonction du champ magnétique. (échantillon : 210308-1b). - G 0 =e 2 /(2π 2 ). Les lignes solides noires sont les extrapolations des courbes présentées surla Figure (7.7), qui correspondent à la contribution de la localisation faible (voir Eq.(7.18)). La ligne rouge présente le comportement asymptotique de la magnétoconductivité(à B ≫ B tr ), décrit par l’Eq. (7.20). [Dauzhenka et al. (2011)]152
7.3 Localisation faible et l’interaction électron-électron sous champmagnétique intensetel-00589730, version 1 - 1 May 2011G 032101540152015001480146014401420140013801360R, Ohm0 10 20 30 40 50B, Tesla0,1 2,7 54,6 1096,6B/Bhigh fieldB>>B trT = 4 KT = 6 KT = 10 KT = 15 KT = 20 KT = 30 KFig. 7.15: Dépendances de la magnétoconductivité d’une couche granulairede SnO 2 en fonction du champ magnétique normalisé (échantillon : 2). -B φ = /(4eDτ φ ), G 0 = e 2 /(2π 2 ). Les courbes obtenues aux températures différentesse chevauchent. L’insert présente les dépendances de la résistivité en fonction du champmagnétique, obtenues pour le même échantillon. [Dauzhenka et al. (2010)]153
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3. MÉCANISMES DE TRANSPORT DE CHAR
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4. LES VOIES DE LA DIFFUSION DES PO
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4.4 Les effets de l’interaction
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