Couches minces d'oxyde d'étain: la localisation faible et les effets de ...

1.1 Idées générales de la structure et propriétés de la matière dans l’étatcondenséd’Anderson et la transition métal-isolant, il n’existe pas de théorie complète, y comprisdans l’approche à un électron (one-electron approach) [Ramakrishnan (1995)]. Cettedifficulté est due au fait que le seuil de mobilité des électrons se trouve dans le domainedu fort couplage, ce qui rend l’application de la théorie des perturbations impossible(voir Figure (1.2)) [Sadovskii (2006)].tel-00589730, version 1 - 1 May 2011DOS tailstrongcoupling-E sc E sc E F cmobility edgequantiqueweakcouplingergodiqueE cdiffusionlibreapproximationdu diffusonh/ eballistiqueE FFig. 1.2: Echelles caractéristiques de l’énergie pour un système désordonné - Lediagramme supérieur représente les échelles d’énergie du faible couplage, du fort couplage etd’une queue de la densité d’états ; Le diagramme inférieur représente les échelles d’énergied’excitation. E F - niveau de Fermi, ε c - le seuil de mobilité, E sc - énergie caractéristiquedéfinissant le domaine du fort couplage, E c - énergie qui separe les domaines du transportergodique et de diffusion libre, ∆ - l’écart moyen entre niveaux, τ e - temps élastique moyen.La Figure (1.2) montre les échelles d’énergie caractéristiques. Le domaine du fortcouplage, qui est défini par la condition γ(ε) ∼ ε, oùγ(ε) = πρϑ 2 N(E), (1.4)7