Capitolo 17 – Le Vibrazioni Meccaniche
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=<br />
LE VIBRAZIONI MECCANICHE<br />
3<br />
1−( 2d)<br />
2 2<br />
715<br />
1<br />
ma solo se d ≤ (F.8)<br />
2<br />
Inoltre per r=r1 =0 è d<br />
2<br />
3<br />
β d β<br />
= 0,<br />
ma è < 0 per cui la funzione è de-<br />
2<br />
3<br />
dr<br />
dr<br />
crescente in r1 ; in r2 presenterà allora un minimo il cui valore, sostituendone<br />
l'espressione nella (F.6), sarà dato da:<br />
⎡ ⎤<br />
βmin = arctg⎢<br />
⎥ π<br />
⎢<br />
⎣ ( − ) ⎥<br />
⎦<br />
−<br />
3 3<br />
2 3<br />
1 4d La curva lungo la quale si spostano i minimi si ottiene ricavando dalla<br />
espressione in (F.7):<br />
d =<br />
2<br />
r − 3<br />
2r<br />
e sostituendo tale valore in (F.6); si ottiene così la funzione:<br />
⎡ 2 2<br />
r r − 3 ⎤<br />
β() r min = arctg⎢<br />
⎥−π<br />
⎣ 2 ⎦<br />
In particolare, si noti ancora che quando in (F.8) si pone d=1/4 si ha<br />
r 2 =2 e, con tali valori è nulla la derivata prima (F.7).<br />
G) Coefficiente di trasmissibilità - Forzante inerziale - Fattore di amplificazione.<br />
L'espressione del fattore di amplificazione è data da:<br />
τ * =<br />
2<br />
r 1+ ( 2dr)<br />
( 1− r ) + ( 2dr)<br />
2<br />
2 2 2<br />
Dividendo numeratore e denominatore della (G.1) per r 2 , si vede che:<br />
lim =∞<br />
*<br />
τ<br />
r→∞<br />
(G.1)<br />
qualunque sia d.<br />
Se poi si pone in (G.1) r = 2 si ha τ * =2 ancora indipendentemente dal<br />
valore del parametro d.<br />
Si ha τ * =1 quando:<br />
r [ 1+ ( 2dr) ] = ( 1− r ) +<br />
( 2dr)<br />
4 2 2 2 2