Capitolo 17 – Le Vibrazioni Meccaniche
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LE VIBRAZIONI MECCANICHE<br />
647<br />
J1<br />
J2<br />
J1<br />
J1<br />
x2 = x1<br />
= L = L<br />
J2<br />
J1+ J2<br />
J2<br />
J1+ J2<br />
Si può osservare, in conclusione, che la posizione della sezione<br />
nodale non varia nel tempo e che le lunghezze dei due tratti in cui<br />
essa divide l'albero sono inversamente proporzionali ai valori del<br />
momento d'inerzia dei corrispondenti volani.<br />
D) Una variante del<br />
caso precedente, inte-<br />
1<br />
2<br />
ressante perché lo si riscontra<br />
frequentemente<br />
1<br />
2<br />
2<br />
nella pratica, è quello in<br />
cui le due masse vola-<br />
1<br />
1<br />
2<br />
niche di momento di<br />
1<br />
inerzia J1 e J2 sono collegate<br />
tra loro da un al-<br />
2<br />
Figura 19<br />
bero elastico costituito da due differenti tronchi di lunghezza l1 ed<br />
l2 e diametri rispettivamente d1 e d2 (fig. 19).<br />
Con le medesime ipotesi adottate prima, le equazioni di equilibrio<br />
dinamico per i due volani vanno ora scritte:<br />
dove, indicando con:<br />
( )<br />
( )<br />
J1ω1 + keϑ1<br />
− ϑ2<br />
= 0<br />
J ω+ k ϑ − ϑ = 0<br />
(12)<br />
2 2 e 2 1<br />
k GI p1<br />
G πd<br />
1 = =<br />
l l 32<br />
k<br />
2<br />
1 1<br />
4<br />
1<br />
4<br />
GI p2<br />
G πd2<br />
= =<br />
l l 32<br />
2 2<br />
le costanti elastiche dei due tronchi, il valore della caratteristica<br />
elastica dell'albero, k e , si ha da:<br />
ossia:<br />
1 1 1 32 ⎛ l1l = + = ⎜ 4 +<br />
k k k πG⎝d<br />
d<br />
e<br />
1 2<br />
πG<br />
ll 1 2<br />
ke<br />
=<br />
4<br />
32 l d + l d<br />
2 1<br />
1<br />
4<br />
1 2<br />
2<br />
4<br />
2<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠