Capitolo 17 – Le Vibrazioni Meccaniche
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con:<br />
come modulo, e:<br />
LE VIBRAZIONI MECCANICHE<br />
Z =<br />
ar<br />
0<br />
( 1− r ) + ( 2dr)<br />
2<br />
2 2 2<br />
689<br />
⎛ 2dr<br />
⎞<br />
ϕ= arctg⎜−<br />
⎟ 2 ⎝ 1−<br />
r ⎠<br />
come fase.<br />
I diagrammi del fattore di amplificazione Z/a0 e della fase sono<br />
quindi ancora quelli delle vibrazioni con forzante inerziale delle<br />
fig. 47 e 41.<br />
Per ottenere, invece, la risposta del sistema nel suo moto assoluto<br />
è sufficiente sostituire nella (39) le coordinate del moto assoluto<br />
ricavate dalla (42), ottenendo:<br />
dove è sempre:<br />
e quindi:<br />
( ) ( )<br />
mx + c x − y + k x − y =0<br />
( )<br />
y a t<br />
= 0 cos ω<br />
y=−a0ωsen( ω t)<br />
Pertanto, sostituendo ed ordinando, si ha:<br />
mx + cx + kx = a [ k cos( t) c sen(<br />
t)<br />
0 ω − ω ω ]<br />
che, dividendo per m, si può scrivere:<br />
2<br />
2<br />
x + 2dω x + ω x = a ω cos( ωt) −2dr<br />
sen(<br />
ω t)<br />
(44)<br />
n n 0 n<br />
[ ]<br />
Per quanto riguarda l'espressione a secondo membro, questa si può<br />
considerare come discendente [v. Appendice A], da una forzante<br />
del tipo:<br />
f () t = Fcos( ωt+ α )<br />
in cui sia:<br />
ed<br />
2<br />
F = ma ω 1+ ( 2dr)<br />
0<br />
n<br />
( )<br />
α=arctg 2dr<br />
La (44), infatti, si può anche scrivere come:<br />
2