Capitolo 17 – Le Vibrazioni Meccaniche
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LE VIBRAZIONI MECCANICHE<br />
645<br />
l'inizio.<br />
Operando nelle (10) le stesse sostituzioni utilizzate nelle (9), si ha<br />
poi:<br />
( 1)<br />
( t )<br />
2<br />
ω1=−ωnAcos ωnt−ϕ 2 1<br />
ω2=−ωnAcos ωn −ϕ<br />
J<br />
J<br />
La prima delle (8) si può allora scrivere:<br />
2<br />
1<br />
(10')<br />
⎛ J ⎞<br />
2<br />
1<br />
J1ωnAcos( ωnt− ϕ1) + kA⎜1+<br />
⎟cos( ωnt− ϕ1)<br />
= 0<br />
⎝ J2<br />
⎠<br />
ossia, semplificando:<br />
⎛ ⎞<br />
2 J1<br />
− J1ω n + k⎜1+<br />
⎟ = 0<br />
⎝ J2<br />
⎠<br />
Da qui si ricava il quadrato della pulsazione naturale dei due volani:<br />
2 J1+ J ⎛ 2 1 1 ⎞<br />
ωn = k = k⎜ + ⎟<br />
JJ 1 2 ⎝ J1 J2⎠<br />
Questa stessa espressione può essere ricavata in modo più<br />
immediato dalle stesse (8) introducendo, per il moto relativo, la<br />
nuova variabile θ=θ2-θ1 , cui corrisponde ω=ω2-ω1 , e quindi<br />
ω = ω 2 −ω<br />
1.<br />
Seguendo tale via, basta moltiplicare la prima delle (8) per<br />
J2 e la seconda per J1 ottenendo:<br />
( )<br />
( )<br />
JJω−kJϑ − ϑ = 0<br />
1 2 1 2 2 1<br />
JJω+ kJϑ<br />
− ϑ = 0<br />
1 2 2 1 2 1<br />
Sottraendo la prima dalla seconda si ha:<br />
JJ ω − ω + k J+ J ϑ − ϑ =<br />
( ) ( )( )<br />
1 2 2 1 1 2 2 1 0<br />
dalla quale, sostituendo la nuova variabile:<br />
J1+ J2<br />
ω+ k ϑ=<br />
0<br />
JJ 1 2<br />
in cui è chiaramente: