interactions des fondations et des sols gonflants : pathologie ... - Pastel
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1. y = 0 ; x = 0 ; ∆σzyx = ∆σzo = ao , d’où ao = ∆σzo<br />
2.<br />
3.<br />
( ∆σ<br />
)<br />
d zyx<br />
dy<br />
= a1<br />
a<br />
y = 0 ; a1 = 0<br />
( ∆σ<br />
)<br />
d zyx<br />
dx<br />
= a2<br />
b<br />
x = 0 ; a2 = 0<br />
o<br />
o<br />
1<br />
2a<br />
+ z tan β<br />
1<br />
2a<br />
+ z tan β<br />
3<br />
4<br />
y<br />
+ 3a<br />
2 5<br />
( a + ztan<br />
β)<br />
( a + ztan<br />
β)<br />
o<br />
x<br />
+ 3a<br />
2 6<br />
( b + ztan<br />
β)<br />
( b + ztan<br />
β)<br />
o<br />
Sous le coin d’une fondation rectangulaire y = ao + z tan β <strong>et</strong> x = bo+ z tan β, d’où :<br />
4. Sur la face extérieure y = ao + z tan β , x = 0 ; ∆σzyx = 0 ;<br />
a3+a5 = -∆σzo<br />
5. Sur la face extérieure x = bo + z tan β ; y = 0 ; ∆σzyx = 0 ;<br />
6.<br />
7.<br />
( ∆σ<br />
)<br />
a4 + a6 = -∆σzo<br />
d zyx<br />
= 2a3<br />
+ 3a5<br />
+ a7<br />
= 0<br />
dy<br />
d(<br />
∆σzyx<br />
)<br />
= 2a3<br />
+ 3a5<br />
+ a7<br />
= 0<br />
dx<br />
∆ σ = 0 ; a + a + a + a + a = −∆σ<br />
8. zyx<br />
3 4 5 6 7<br />
zyx<br />
L’équation (4.9) s’écrit donc sous la forme :<br />
⎡<br />
2 ⎛ y<br />
∆σ ⎢ ⎜<br />
zyx = 1 − 3<br />
⎜<br />
2<br />
⎢⎣<br />
⎝ ( ao<br />
+ z tan β)<br />
2<br />
3<br />
x ⎞ ⎛ y<br />
+<br />
⎟ + ⎜<br />
( tan ) ⎟<br />
2 2 ⎜<br />
3<br />
bo<br />
+ z β ⎠ ⎝ ( ao<br />
+ z tan β)<br />
3<br />
x ⎞⎤<br />
+<br />
⎟⎥<br />
+ ...<br />
3<br />
( b + tan β)<br />
⎟<br />
o z ⎠⎥⎦<br />
... +<br />
a<br />
xy<br />
+ z tan β b + z tan β<br />
(4.10)<br />
( )( )<br />
o<br />
o<br />
On obtient la valeur inconnue de la contrainte maximale ∆σzo en écrivant la condition<br />
d’équilibre :<br />
β + β +<br />
a z tan b z tan<br />
∫ ∫<br />
o o<br />
∆σ<br />
a b =<br />
∆σ<br />
dxdy<br />
(4.11)<br />
o<br />
o<br />
o<br />
o<br />
o<br />
zyx<br />
Après intégration, prise en compte <strong>des</strong> conditions aux limites <strong>et</strong> quelques<br />
transformations c<strong>et</strong>te équation s’écrit :<br />
4∆σoaobo<br />
∆σzo<br />
=<br />
(4.12)<br />
a + z tan β b + z tan β<br />
( )( )<br />
o<br />
o<br />
L’expression de l’incrément de contrainte ∆σzyx s’écrit donc sous la forme :<br />
⎪⎧<br />
2<br />
4σ<br />
⎡<br />
oaobo<br />
y<br />
∆σzyx =<br />
⎨1−<br />
3⎢<br />
2<br />
( ao<br />
+ z tan β)(<br />
bo<br />
+ ztan<br />
β)<br />
⎪⎩ ⎣(<br />
ao<br />
+ z tan β)<br />
2<br />
x ⎤<br />
+<br />
⎥ + ... 2<br />
( bo<br />
+ z tan β)<br />
⎦<br />
3 ⎡ y<br />
... + 2⎢<br />
3<br />
⎣ ao<br />
+ z tan β<br />
+<br />
3<br />
x ⎤<br />
⎥ + 3<br />
bo<br />
+ z tan β ⎦<br />
xy ⎪⎫<br />
⎬<br />
ao<br />
+ z tan β bo<br />
+ z tan β<br />
(4.13)<br />
o<br />
o<br />
y<br />
x<br />
2<br />
2<br />
3<br />
3<br />
= 0<br />
= 0<br />
( ) ( ) ( )( )⎪ ⎭<br />
À titre d’exemple, nous avons calculé les contraintes créées par une plaque rigide<br />
rectangulaire de dimensions ao = 1m <strong>et</strong> bo = 2m, chargée par une pression moyenne<br />
σo = 180 kPa, pour β = 20 degrés. Les résultats sont représentés sur la figure 96.<br />
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