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interactions des fondations et des sols gonflants : pathologie ... - Pastel

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Charge appliquée<br />

Réaction du sol<br />

Figure 60 Modèle de calcul d’une fondation de longueur limitée<br />

reposant sur un dôme de gonflement<br />

On peut aussi trouver une utilisation de l’idée de dôme de gonflement dans les travaux de<br />

Sazhin (1969), Walsh (1974), Mitchell (1984, 1986, 1988) <strong>et</strong> d’autres auteurs, qui diffèrent<br />

par la forme de l’équation de la surface du dôme de gonflement <strong>et</strong> par l’équation de la<br />

flèche de la poutre de fondation.<br />

Pour la résolution du problème de la poutre (semelle filante) reposant sur un sol élastique,<br />

indépendamment du modèle adopté pour le sol de fondation (hypothèse <strong>des</strong> déformations<br />

locales de Winkler ou demi-espace aux déformations linéaires), on part en général de<br />

l’équation de la poutre w(x) ou de l’équation de la réaction du sol q(x) = -k w(x), qui se<br />

développe à la surface de contact du sol <strong>et</strong> de la poutre.<br />

Pour la résolution de ce type de problèmes, on utilise le plus souvent une équation<br />

différentielle du quatrième ordre qui lie le tassement s(x) du sol à la flèche w(x) de la<br />

poutre :<br />

4<br />

d w(<br />

x)<br />

+ k b w x = bp<br />

x<br />

(3.7)<br />

EI 4<br />

dx<br />

( ) ( )<br />

Pour résoudre c<strong>et</strong>te équation de nombreuses métho<strong>des</strong> ont été proposées. Parmi ces<br />

métho<strong>des</strong>, nous r<strong>et</strong>iendrons la « méthode <strong>des</strong> paramètres initiaux » de Puzyrevskij (1923)<br />

<strong>et</strong> Krylov (1930).<br />

Dans le cas considéré, en l’absence de charge externe répartie, p(x)=0 <strong>et</strong> l’équation<br />

différentielle (3.7) peut être mise sous la forme :<br />

4<br />

d w(<br />

ξ)<br />

+ 4w(<br />

ξ)<br />

= 0 . (3.8)<br />

4<br />

dx<br />

Dans le cas où une charge répartie p(x) est appliquée à la poutre, l’équation (3.8)<br />

comporte un second membre qui traduit l’influence de c<strong>et</strong>te charge :<br />

4<br />

d w(<br />

ξ)<br />

Lo<br />

+ 4w(<br />

ξ)<br />

= p(<br />

ξ)<br />

(3.9)<br />

4<br />

dx<br />

k<br />

4EI<br />

où ξ = x/Lo <strong>et</strong> L 4<br />

o = est la longueur de transfert élastique, qui dépend de la rigidité<br />

kb<br />

de la poutre <strong>et</strong> de celle du sol.<br />

La solution <strong>des</strong> équations (3.8) <strong>et</strong> (3.9) peut être présentée sous la forme :<br />

w<br />

2<br />

3<br />

( ξ) = K A(<br />

ξ)<br />

+ K L B(<br />

ξ)<br />

+ K L C(<br />

ξ)<br />

+ K L D(<br />

ξ)<br />

1 2 o<br />

3 o<br />

4 o<br />

(3.10)<br />

où les coefficients Ki sont <strong>des</strong> constantes quelconques <strong>et</strong> A(ξ), B(ξ), C(ξ) <strong>et</strong> D(ξ) sont <strong>des</strong><br />

fonctions de la coordonnée réduite ξ=x/xo, qui ont pour expressions :<br />

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