Ricardo Nicasso Benito A Reduç˜ao de Liapunov-Schmidt ... - Unesp
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A REDUÇÃO DE LIAPUNOV-SCHMIDT 24<br />
No passo 5, escrevemos (Im(L)) ⊥ , lembrando que Y está munido com pro-<br />
duto interno (2.1). Como, L é Fredholm com índice zero, temos que<br />
dim Nuc(L) = dim(Im(L)) ⊥<br />
e ambas dimensões são finitas. Assim, as bases para Nuc(L) e (Im(L)) ⊥ pos-<br />
suem o mesmo número <strong>de</strong> vetores. Vamos resumir o resultado da Redução <strong>de</strong><br />
<strong>Liapunov</strong>-<strong>Schmidt</strong> no seguinte teorema.<br />
Teorema 2.6. Se a <strong>de</strong>rivada <strong>de</strong> Φ(u, α) é um operador <strong>de</strong> Fredholm <strong>de</strong> índice<br />
zero, então as soluções <strong>de</strong> (2.4) estão (localmente) em correspondência biunívoca<br />
com as soluções do sistema em dimensão finita.<br />
on<strong>de</strong> gi é <strong>de</strong>finido por (2.9).<br />
gi(x, α) = 0, i = 1, . . . , n. (2.11)<br />
2.3 Os cálculos das <strong>de</strong>rivadas <strong>de</strong> g<br />
Para aplicações da Redução <strong>de</strong> <strong>Liapunov</strong>-<strong>Schmidt</strong> muitas vezes é necessário<br />
conhecer as <strong>de</strong>rivadas da função g da seção anterior. Nesta seção vamos supor<br />
que W e gi, com i = 1, . . . , n, sejam suficientemente diferenciáveis e calculemos<br />
as seguintes <strong>de</strong>rivadas:<br />
Proposição 2.7. (a) DvW (0, 0) = 0<br />
(b) D 2 vW (0, 0) = −L −1 ED 2 xΦ(0, 0)<br />
(c) ∂gi<br />
(0, 0) = 0.<br />
∂xj<br />
(d)<br />
(e)<br />
∂ 2 gi<br />
∂xk∂xj<br />
∂ 3 gi<br />
∂xl∂xk∂xj<br />
(0, 0) = 〈v ∗ i , D 2 xΦ(0, 0)(vk, vj)〉.<br />
(0, 0) = 〈v ∗ i , V 〉,<br />
on<strong>de</strong> V = D 3 xΦ(0, 0)(vl, vk, vj) + D 2 xΦ(0, 0)(Wkl, vj), + D 2 xΦ(0, 0)(vk, Wlj) +<br />
+ D 2 xΦ(0, 0)(vl, Wjk).