Teoria de Perturbações Invariantes de Calibre em ... - CBPFIndex

Vemos agora que o aparato não está mais em um único estado|φ i > a partir do
qual possamos ler um valor de a i . Ele está na realidade em uma superposição
de estados associados a diferentes valores desse observável. Numa tal situação
teríamos algo como uma interferência entre “ponteiros” no aparelho de medida, o
que obviamente não ocorre. Rigorosamente, não há nem mesmo um único a i a ser
lido, visto que o próprio sistema não está em um auto-estado associado a um único
a i . Tampouco podemos agora pensar no aparato como “desconectado” do sistema
sob medida, já que o estado que descreve o sistema completo não é um produto
tensorial de estados associados a cada uma de suas partes separadamente.
O ponto de vista adotado pela interpretação de Copenhagen é de que, em princípio,
o aparato não deveria ser descrito pela mecânica quântica. O aparato experimental,
mesmo sendo um sistema físico composto por átomos, deve sempre ser
analisado pelas leis da mecânica clássica. Isso, em princípio, resolve o problema
da superposição de estados na equação, bem como a questão da independência entre
o aparato e o sistema. A pergunta sobre qual o valor de a i a ser indicado pelo
aparato clássico se resolve então através do postulado 6. No processo de medida,
segundo esse postulado, o sistema colapsa para um particular estado|ψ i > associado
a um particular auto-valor|a i >, sendo esse o valor encontrado na medida de
A.
A razão de tal colapso e o momento exato em que ele ocorre são questões não
respondidas nessa abordagem da mecânica quântica. Nota-se, em particular, que
esse colapso não é descrito pela lei dinâmica básica postulada pela teoria, a equação
de Schroedinger, não sendo então unitário. Nota-se também que, se repetirmos a
medida em um sistema identicamente preparado, nada nos garante que o resultado
da medida será novamente o valor a i . Tudo o que a teoria tem a nos dizer é que em
um número suficientemente grande de medidas deA, a frequência de a i será dada
por|| 2 . No entanto, a razão pela qual é obtido um particular valor a i e
não outro em cada medida são questões não respondidas, nem mesmo num nível
conceitual, nesta abordagem da mecânica quântica.
Toda essa situação é extremamente insatisfatória do ponto de vista conceitual.
Em primeiro lugar, não é confortável pensar que uma teoria que pretenda ser a
teoria fundamental na descrição do comportamento de átomos e moléculas precise
pressupor uma classe de objetos que, apesar de formados por esses mesmos
átomos e moléculas, não são por ela descritos. Essa situação se torna ainda mais
insustentável se pensarmos que podemos utilizar um segundo aparato experimental
para efetuar medidas sobre o primeiro, que passaria então a ser adequadamente
descrito pela mecânica quântica apenas pela mudança de instrumento de medida
para objeto medido, uma mudança que não existe de fato, já que em qualquer das
situações descritas o objeto em questão está em interação com outro sistema físico,
a distinção entre “medido” e “medidor” não tendo nada além de um caráter subjetivo.
Altamente insatisfatória é também a necessidade de se postular um colapso da
função de onda para poder dar sentido ao resultado do processo de medida. Tal
colapso, como já comentamos acima, não é descrito pela equação de Schroedinger
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