Computer-Simulationen struktureller und elastischer ... - KOPS

Ergebnisse: binäre Mischungen in äußeren Feldern
V 0 * = 0.0
V 0 * = 0.6 V 0 * = 2.1
x = 53.1%
A
x = 50.0%
A
Abbildung 5.35: Die Korrelationsfunktionen der Anzahldichte g nn(⃗r) für eine Mischung mit einer Konzentration
von x A = 53.1% der großen Komponente im Vergleich zu den in einer äquimolaren Mischung
aufgenommenen Korrelationsfunktionen. Die Packungsdichten der beiden Mischungen sind gleich, so
daß g nn(⃗r) bei V0 ∗ = 0.0 für beide Mischungen die konzentrischen Kreise der flüssigen Phase zeigt. Beide
Systeme zeigen für V0 ∗ = 0.6 das diskrete sechsfache Signal des koexistierenden Dreiecksgitters. Bei
V0 ∗ = 2.1 ist dieses in das diskrete vierfache Signal des S 1(AB) Kristallits übergegangen.
robust gegen kleine Änderungen in den, die Mischung definierenden Parametern σ B /σ A
und x A , sofern die Systeme durch diese Abweichungen nicht den interesanten Bereich der
Packungsdichte η verlassen. In experimentellen Systemen tritt bei der Präparation von
Mischungen immer eine gewisse Streuung in diesen Systemparametern auf. Das Wissen
um die Robustheit der neuen, laser-induzierten Phänomene gegenüber kleineren Abweichungen
in diesen Systemparametern bestärkt daher die Vorhersage der Beobachtbarkeit
dieser neuen Phänomene auch in experimentellen Systemen.
5.4.5. Ankopplung beider Komponenten an das äußere Feld
Wie gestaltet sich das Laser Induzierte Frieren für eine 50% Mischung mit σ B /σ A =
0.414, wenn beide Teilchensorten mit dem kommensurablen, äußeren Feld wechselwirken?
Die Unterschiede im Bereich der kontrollierten Entmischung wurden bereits im Abschnitt
5.3 ausführlich diskutiert. An den Bereich der kontrollierten Entmischung schließt
sich auch in diesem System bei höheren Potentialstärken ein Übergangsbereich an, in
dem rhombische Domänen mit Quadratgitterdomänen konkurrieren. Da die rhombischen
Domänen direkt vom externen Potential stabilisiert werden, lösen sie sich nur schwer wie-
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