Computer-Simulationen struktureller und elastischer ... - KOPS

Ergebnisse: binäre Mischungen in äußeren Feldern
λ
0.536
0.541
0.546
0.549
LFS Riss LFS & ML
?
?
Schnittpunkt mit der
Kommensurabilitätsebene
ρ * = 1.74
LFS / Riss
ρ * = 1.71
Riss
ρ * = 1.68
LFS & ML
ρ * = 1.66
LFS & ML
Abbildung 5.26: Zusammenstellung der in den vier verschiedenen inkommensurablen Systemen auftretenden
Phasen. Eine ausführliche Diskussion ist im Text zu finden.
ein Rechtecksgitter statt eines Quadratgitters vor. D.h. insbesondere, daß der ’locked
floating solid’ eine andere Struktur hat. Dies wird z.B. sehr anschaulich wenn man die
Paarkorrelationsfunktionen g AA (⃗r) und g BB (⃗r) betrachtet. Diese sind für zwei Dichten im
Bereich des LFS bei V0 ∗ = 5.0 in Abbildung 5.25 gezeigt. In Abbildung 5.25 links erkennt
man deutlich die Ankopplung der kleinen Teilchen an das externe Feld, da die Maxima
in g BB (⃗r) Ellipsen sind, welche entlang der Minima des externen Feldes ausgerichtet
sind. Diese Signatur ist unabhängig von der betrachteten Dichte im LFS. Dagegen zeigt
sich eine starke Dichteabhängigkeit in der Form der Maxima in g AA (⃗r). Da die großen
Teilchen nicht an das externe Feld ankoppeln, erwartet man isotrope Maxima in der
Paarkorrelationsfunktion. Bei hohen Dichten sind die Fluktuationen der großen Teilchen
in y-Richtung jedoch stark eingeschränkt. Sie können nur noch fast ausschließlich entlang
der x-Richtung fluktuieren. Erst bei niedrigeren Dichten im Bereich des LFS erkennt man
wieder die erwarteten, isotropen Maxima. Es wurden Simulationen mit vier verschiedenen,
konstanten Wellenlängen λ durchgeführt. Abbildung 5.26 zeigt in einer Übersicht,
welche der neuen, laser-induzierten Phänomene auch in diesen inkommensurablen Situationen
beobachtet werden. Die letzte Spalte der Tabelle gibt die Anzahldichte an, bei der
für die konstant vorgegebene Wellenlänge die kommensurable Situation vorliegt. D.h. in
diesem Punkt schneiden die Simulationsläufe das in Abbildung 5.23 gezeigte Phasendiagramm,
welches in der Kommensurabilitätsebene aufgenommen wurde. In dieser Spalte
der Tabelle ist zusätzlich vermerkt, welche Phase im kommensurablen Phasendiagramm
vorliegt und, ob diese auch in den inkommensurablen Läufen in diesen Punkten des
Phasenraums gefunden wurden. Wie man sieht schneiden die inkommensurabel geführten
Simulationsläufe für alle betrachteten konstanten Wellenlängen die Kommensurabilitätsebene
konsistent. Des weiteren erkennt man, daß alle laser-induzierten Phänomene
auch in diesen Simulationen aufgefunden werden. Lediglich der ’locked floating solid’
wurde für die beiden letzten Wellenlängen (λ = 0.546 und λ = 0.549) mit einem Fragezeichen
versehen. In diesen beiden Fällen ist die Einheitszelle des aufgesetzten LFS ein
Rechteck mit einer durch λ vorgegebenen, recht stark gestreckten Basis in x-Richtung.
Die Paarkorrelationsfunktionen in Abbildung 5.25 zeigen dies für λ = 0.546 bei V0 ∗ = 5.0.
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