"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

5.1. Eet Hall quantique entier dans le graphène tri-couche 97les résultats expérimentaux. Au contraire, la courbe de résistance de Hall, calculéepour les cas Bernal, montre des plateaux de Hall correspondant à des facteurs deremplissage ν = 8 et ν = 12 qui n'apparaissent pas dans les courbes expérimentales.On remarque néanmoins que l'accord entre la résistance de Hall théorique et expérimentale,dans le cas rhomboédrique, n'est pas bon sur toute la gamme de champmagnétique. En eet, au delà de 40T, la résistance théorique est marquée par unnouveau plateau correspondant à un facteur de remplissage de ν = 4, puis croît demanière linéaire jusqu'a 8kΩ. Dans la partie suivante nous proposerons une hypothèseselon laquelle ce désaccord est lié à la présence d'un fort taux de désordre.Il a été démontré que le type d'empilement dans le graphène tri-couche peut êtredéterminé grâce à la spectroscopie Raman [Lui 2011]. La signature spectrale Ramandu type d'empilement est relativement subtile, et est dicile à déterminer sur notrespectre expérimental. Malgré tout, notre analyse de l'eet Hall quantique entier permetde déterminer de manière able le type d'empilement de notre échantillon. Nosrésultats sont en accord avec les résultats trouvés en [Liyuan Zhang 2011], où unesuite de plateaux de Hall identique à celle que nous avons trouvé a été observée dansun échantillon de graphène tri-couche identié A-B-C à l'aide de la spectroscopieRaman. Par contre, nos résultats semblent en désaccord avec les mesures d'eet Hallquantique eectuées en [Thiti Taychatanapat 2011], où dans un échantillon de typeBernal, les plateaux correspondant aux facteurs de remplissages ν = 8 et ν = 12,attendus dans le cadre de notre modèle, n'ont pas été observés et ce malgré une trèsbonne mobilité (de l'ordre de 110000cm 2 /V.s).La gure 5.6 montre la comparaison entre les courbes de résistance de Hallthéorique et les résultats expérimentaux et ce pour plusieurs valeurs de tension degrille comprises entre V g = 20V et V g = 60V . On voit que de manière générale,l'accord est bon avec l'empilement de type A-B-C et ce quelque soit la tension degrille, du moins pour des facteurs de remplissages ν ≥ 6. Certains désaccords peuventtout de même apparaître, mais ceux-ci ne remettent pas en cause la déterminationdu type d'empilement. La présence de plateaux de Hall marqués à 8e 2 /h et 12e 2 /hétant toujours attendue pour le graphène tri-couche A-B-A pour toutes les tensionsde grille montrées ici.5.1.3 Eet du désordrePour les faibles facteurs de remplissages ν < 6, ainsi que pour les valeurs detension de grille inférieures à 20V, on remarque que le modèle théorique ne permetpas de reproduire convenablement les variations de la résistance de Hall. Pour comprendred'où provient ce désaccord, une analyse de la résistance de Hall au voisinagedu point de neutralité de charge est nécessaire. La gure 5.7 (a) reporte les mesuresde l'eet Hall pour des tensions de grille allant de 40V à -30V. La courbe correspondantà V g = 40V (n = 4.3 × 10 12 cm −2 ) présente des plateaux de Hall bien dénis.A mesure que V g → V CNP , les plateaux de Hall correspondant au même facteur deremplissage se produisent à des champs magnétiques plus faibles, comme cela estprévu dans la théorie de l'eet Hall quantique entier. Quand −30V < V g < 0V ,