"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

6.2. Eet Hall quantique dans les nanorubans de graphène 115Figure 6.2 (a) Carte 2D de la conductance diérentielle pour l'échantillon A enfonction de V G et V biais mesurée à 2K. Les lignes noires superposées sont les maximade la conductance, déduits de la simulation Fabry-Pérot multi-mode présentée en (b).Le calcul considère une taille de cavité L = 350nm et W = 100nm. (c) Simulationde la conductance en fonction de l'énergie du niveau de Fermi µ pour V biais = 0 etT = 0K. Les èches rouges indiquent l'énergie pour laquelle la 1 er et la 2 eme sousbande commencent à participer au processus de conduction. Insert : Zoom sur lapartie oscillatoire de la conductance simulée sur la gamme d'énergie 110 − 140meVcorrespondant à la fenêtre de tension de grille présentée en (a) et (b). La èche noireindique l'entrée de la 5 me sous bande. On remarque que plus le nombre de bandesimpliquées dans le processus de conduction est élevé, plus le prol des oscillationsest complexe, avec l'apparition de battements.de grille V g = −5.5V , celles-ci sont dues à l'entrée du cinquième mode transverse(voir insert gure 6.2 (c)). Les oscillations deviennent ensuite quasi périodiques versV g = −7/ − 8V sous l'eet de la contribution de plus en plus importante de cettecinquième bande à mesure que l'énergie de Fermi augmente. Dans ces gammes detension de grille, l'énergie séparant deux résonances consécutives est d'environ 6mV ,ce qui est en très bon accord avec la valeur nominale v F /2L ≈ 5.9meV (voir partie2.1.4.1).