"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

5.2. Magnéto-transport dans le graphène multi-couche 105Figure 5.10 Partie oscillatoire de R xx (B) après soustraction d'un fonction monotone.Chaque courbe a été décalée d'une valeur de 1.5kΩ pour plus de clarté. Latension de grille varie par pas de 10V pour −70V < V g < −20V et 20V < V g < 70Vet par pas de 5V pour −20V < V g < +20V .raux, suivent une relation de dispersion quadratique et possèdent une phase deBerry de 2π. En présence d'un champ magnétique perpendiculaire au plan, la valeurde la phase de Berry détermine la phase des oscillations de Shubnikov deHass [Luk'yanchuk 2004, Liyuan Zhang 2011]. Utilisant la formule de Ando-Lifshitz-Kosevich on peut écrire :∆σ xx (B) = −A(B, T )cos[2π( ) ]B0− π + βB(5.11)où β est la phase de Berry des porteurs. A est un terme d'amplitude non oscillant.Nous obtenons la phase β en traçant la valeur inverse du champ magnétique correspondantaux maxima de conductance en fonction de l'indice i du niveau de Landaucorrespondant. L'extrapolation linéaire des points expérimentaux en B −1 = 0 donnele facteur de phase. Si on ne connait pas de manière absolue l'indice correspondantà la première oscillation, on peut tout de même discriminer les particules dont laphase de Berry β = Nπ, s'écrit avec une valeur de N paire ou impaire. En eetquelle que soit la suite d'indice consécutifs choisie, la phase β prendra des valeursentières dans le cas où N est impair, et des valeurs demi-entières dans le cas oùN est pair. Une analyse fréquentielle a été eectuée sur la partie non monotone dusignal ∆G xx (B −1 ).Le spectre de Fourier est montré en gure 5.11 (a) pour certaines valeurs de grillechoisies. Malgré la faible résolution des spectres due au petit nombre d'oscillations,