"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

26 Chapitre 1. Structure de bandes de systèmes à base de graphèneFigure 1.18 Dispersion électronique d'un nanoruban de type zigzag avec N = 353,pour une valeur de champ magnétique B = 10T. Insert : zoom sur la structure debande au voisinage du point K'. D'aprés [Cresti 2008]implique la fermeture du gap des nanorubans de type "armchair" semi-conducteur,qui en présence d'un champ magnétique susamment important vont donc devenirmétallique. Dans la gure 1.17 (d) les niveaux de Landau n = 0, 1 sont formés, lechamp magnétique n'est pas encore assez intense pour que les niveaux supérieurssoient eux aussi formés. En bord de zone les bandes électroniques se déforment etdeviennent des états fortement dispersifs, situés aux deux bords de l'échantillon. Lesdeux bords de l'échantillon conduisent alors le courant dans des directions opposées(voir partie 2.3.1.2). Dans une zone de vecteur d'onde intermédiaire entre ces deuxcas limites, lorsque la dégénérescence de vallée commence à être levée, les bandesélectroniques paires se déforment vers de plus basses énergies. Le sens de propagationdes porteurs dans cette gamme de vecteur d'onde est donc opposé à celui des porteursde l'état de bord le plus proche : il s'agit donc d'états contre-propagatifs. La priseen compte des interactions éléctron-électron amplie ce phénomène menant à desperturbations visible de la quantication de la conductance [Shylau 2010].La gure 1.18 montre l'eet du champ magnétique sur un ruban de type zigzag.On retrouve le même phénomène d'aplatissement des sous bandes 1D avec lechamp magnétique, menant à la formation des niveaux de Landau. Contrairementaux rubans de type "armchair", la dégénérescence de vallée n'est pas levée par lesconditions de bords, chaque sous bandes électroniques va être à l'origine d'un niveau