"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

76 Chapitre 4. Magnéto-transport dans le graphène désordonnéFigure 4.3 Magnéto-résistance longitudinale (a) et résistance de Hall (b) en fonctiondu champ magnétique pour plusieurs valeurs de tension de grille (voir èchegure 4.1). En (a) les courbes ont été articiellement décalées de −5kΩ pour desraisons de visibilité. Insert montre R xx (V g , B = 40T ). On remarque, qu'au voisinagedu point de neutralité de charge, la résistance de Hall ne présente plus son caractèrequantié, en raison de la présence simultané de trous et d'électrons dans le système.à V g = 40V et 45V ). Cette croissance est d'autant plus importante que la densitéd'états initiale à l'énergie de Fermi est faible. Nous notons que contrairement auxéchantillons "propres", aucune divergence de la magnéto-résistance n'est observéejusqu'à 57T dans cet échantillon désordonné.Commentons maintenant la résistance de Hall. Contrairement à la courbeR(V g = 30V, B) (voir gure 4.3 (b)) qui montre des plateaux de résistance clairà 12.9kΩ et 4.3kΩ, au voisinage du point de neutralité de charge, la résistance deHall ne présente plus de plateaux bien développés, en raison de la présence dansl'échantillon d'une proportion égale d'électron et de trou. Nous remarquons aussique pour certaines valeurs de tension de grille, la résistance de Hall change de signe,indiquant un changement du type de porteurs majoritaires. Cet eet peut être reliéà la variation de l'énergie du niveau de Fermi en champ magnétique (ce point seradétaillé de manière plus extensive dans la partie suivante).Superposée à la variation générale de la résistance que nous venons de décrire,la magnéto-résistance longitudinale et la résistance de Hall présentent de largesuctuations. Par inversion du tenseur de résistance on obtient :σ xx =ρ xxρ 2 xx + ρ 2 xy, σ xy = −ρ xyρ 2 xy + ρ 2 xx(4.3)