"CrÃ©ation et utilisation d'atlas anatomiques numÃ©riques pour la ...

More documents

Recommendations

Info

134Chapitre 6. Etude de la formation des états de bords dans lesnanorubans de graphènede 100nm est montrée sur la gure 6.16. La conductance G(B) est positive à trèsfaible champ magnétique avec une variation compatible avec un régime de localisationfaible 2D [Tikhonenko 2008]. A plus fort champ magnétique, G(B) diminue etmontre le comportement oscillatoire étudié en 6.2.Figure 6.16 Magnéto-conductance mesurée à 80K à plusieurs tensions de grilleV g , avec V biais = 50mV . Les courbes présentent une magnéto-conductance positivequelle que soit la tension de grille. Des modulations diérentes pour chaque tensionde grille mais reproductibles se superposent à l'augmentation monotone. A titrede comparaison, la magnéto-conductance d'un nanoruban de 100nm de largeur estreprésentée en pointillé. A gauche, le nombre de sous bande impliquées à champmagnétique nul pour les diérentes tensions de grille.6.3.2.2 Simulation de la magnéto-conductance en présence de diérentstypes de désordrePour mieux comprendre le comportement de la magnéto-conductance quelquesoit le dopage électrostatique, des simulations de conductance utilisant le formalismedes fonctions de Green et de Landauer-Büttiker ont été réalisées [A. Cresti 2006].Contrairement au traitement du transport par le formalisme de Boltzmann, cetteapproche inclut tous les eets d'interférences quantiques. Trois types de désordressont considérés : le désordre de type Anderson, les défauts de bords et le désordre
6.3. Etude de la formation des états de bords dans les nanorubans degraphène ultra étroits 135Gaussien.-Le désordre de type Anderson :ce désordre reproduit de manière qualitative les eets des impuretés non chargésprésentes à la surface de l'échantillon. Sa modélisation consiste à modier demanière aléatoire l'énergie d'un site entre [−w/2, w/2]. Ce désordre induit un forttaux de diusion inter- et intra-bande et aecte toute la surface du ruban. Le faitque l'échantillon ait été recuit implique que le taux de désordre d'Anderson surnotre échantillon est probablement faible.-Le désordre de bord :Il est une source de désordre inévitable dans les nanorubans, et les rubans dérivéschimiquement n'échappent pas à cette règle [Wang 2008]. Dans les nanorubanstrès ns, l'eet du désordre de bord joue un rôle prépondérant, du fait du ratioimportant entre la zone désordonnée aux bords et la zone propre au centre.-Le désordre Gaussien :Dans le cas du désordre Gaussien, un nombre N I d'impuretés de prol Gaussiensont réparties aléatoirement sur l'échantillon (n impurit = 1.15 × 10 16 m −2 ), ce prold'impuretés, à longue portée, modélise de façon raisonnable les impuretés chargéesprésentes dans l'oxyde ou bien à l'interface graphène/oxyde.Ces trois désordres ont été choisis car ils représentent les sources de diusion lesplus probables [Areshkin 2007, Katsnelson 006c]. Les déformations (ondulations) duréseau cristallin dans la direction perpendiculaire au plan, induisent des variations dupotentiel chimique et présentent donc une autre source de désordre de longue portée,de plus longue portée, en fait, que le désordre Gaussien modélisé ici. Leur impactsur un nanoruban de 11nm de large (c'est-à-dire de largeur inférieure à la longueurd'onde moyenne de ces ondulations ∼ 15nm [Ishigami 2007, Geringer 2009]) peutpar contre être considéré comme faible devant l'impact des impuretés chargées del'oxyde de grille.Pour se rapprocher le plus possible des résultats expérimentaux, les simulationsde conductance sont réalisées à une température nie T = 80K et à une valeur detension V biais = 50mV . Son expression est dénie comme suit :avecG(E, B) = 1eV biais∫ [f(E, T, µ + eV biais2) − f(E, T, µ − eV ]biais) G(E, B)dE2(6.13)(2e 2 /h)T (E, B)G(E, B) =(6.14)1 + (2e 2 /h)T (E, B)R Coù T (E, B) est le coecient de transmission en fonction de l'énergie des porteursinjectés E et du champ magnétique B. Une résistance de contact de R C = 10kΩ estprise en compte. Dans la simulation, 5% des atomes de carbone sont retirés sur lessix chaînes extérieures de chaque coté du ruban pour rendre compte de la rugosité
Page 3 and 4:
RemerciementsMon travail de thèse
Page 5 and 6:
Table des matières1 Structure de b
Page 7:
Table des matièresv6.4 Conclusion
Page 10 and 11:
2 Table des matièresun gap d'éner
Page 13 and 14:
Chapitre 1Structure de bandes de sy
Page 15 and 16:
1.1. Graphène 71.1.2 Structure de
Page 17 and 18:
1.1. Graphène 9L'étendue spatiale
Page 19 and 20:
1.2. Graphène multi-feuillet 11Fig
Page 21 and 22:
1.2. Graphène multi-feuillet 131.2
Page 23 and 24:
1.2. Graphène multi-feuillet 15En
Page 25 and 26:
1.2. Graphène multi-feuillet 17Fig
Page 27 and 28:
1.3. Nanoruban de graphène 19Figur
Page 29 and 30:
Page 31 and 32:
Page 33 and 34:
Page 35:
1.4. Résumé et conclusion 27de La
Page 38 and 39:
30 Chapitre 2. Généralités sur l
Page 40 and 41:
Page 42 and 43:
Page 44 and 45:
Page 46 and 47:
Page 48 and 49:
Page 50 and 51:
Page 52 and 53:
Page 54 and 55:
Page 56 and 57:
Page 58 and 59:
Page 60 and 61:
Page 62 and 63:
Page 64 and 65:
Page 67 and 68:
Chapitre 3Cadre experimentalSommair
Page 69 and 70:
3.1. Caractéristiques des échanti
Page 71 and 72:
Page 73 and 74:
Page 75 and 76:
3.2. Techniques de mesure : Mesures
Page 77:
3.2. Techniques de mesure : Mesures
Page 80 and 81:
72 Chapitre 4. Magnéto-transport d
Page 82 and 83:
Page 84 and 85:
Page 86 and 87:
Page 88 and 89:
Page 90 and 91:
Page 92 and 93: 84 Chapitre 4. Magnéto-transport d
Page 98 and 99: 90 Chapitre 5. Graphène multi-feui
Page 108 and 109: 100 Chapitre 5. Graphène multi-feu
Page 119 and 120: Chapitre 6Etude de la formation des
Page 121 and 122: 6.2. Eet Hall quantique dans les na
Page 137 and 138: 6.3. Etude de la formation des éta
Page 141: 6.3. Etude de la formation des éta
Page 147 and 148: 6.4. Conclusion et perspectives 139
Page 149 and 150: ConclusionDans cette thèse, nous a
Page 151 and 152: Annexe AAnnexe1A.1 Revues internati
Page 153 and 154: Bibliographie[A. Cresti 2006] A. Cr
Page 155 and 156: Bibliographie 147[Datta 1995] Supri
Page 157 and 158: Bibliographie 149[Klitzing 1985] Kl
Page 159 and 160: Bibliographie 151[Nomura 2006] Kent
Page 161: Bibliographie 153[Wallace 1947] P.
show all

"CrÃ©ation et utilisation d'atlas anatomiques numÃ©riques pour la ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?