"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

2.2. Transport dans le graphène 45sance exponentielle en L, ce qui permet d'en extraire la longueur de localisation(⟨lnG/G 0 ⟩ ∼ L/ξ). La longueur de localisation calculée loin du point de neutralitéde charge (voir èche sur la gure 2.11 (a)) pour le ruban armchair est approximativementsupérieure de deux ordres de grandeur à celle du ruban de type zigzag(∼ 1µm et ∼ 30nm respectivement). Cette diérence peut être expliquée en invoquantl'extension plus importante de la fonction d'onde des rubans de type armchair.Pour un désordre plus fort (W = 2), la conductance des deux types de ruban estfortement aectée avec une forte décroissance de la valeur de conductance quelleque soit l'énergie. La quantication de la conductance n'est alors plus observable.Les longueurs de localisation extraites sont alors identiques (quelques nanomètres)pour les deux types de ruban, démontrant que lorsque le désordre devient trop fortla conguration des bords n'a pas d'inuence sur la conductance.Figure 2.11 Conductance pour un nanoruban de type zigzag idéal (ligne bleue)et armchair (ligne rouge pointillés) de largeur 20 mn. Conductance pour une congurationde désordre pour un ruban zigzag (ligne bleu) et armchair (ligne rougepointillés) pour W = 0.5. (c) Conductance moyennée sur 400 congurations dedésordre en fonction de la longueur L du nanoruban. (d) et (e) même informationsque en (b) et (c) avec W = 2 [Lherbier 2008].