"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...
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Chapitre 4Magnéto-transport dans legraphène désordonnéSommaire4.1 Coexistence électron-trou dans le graphène désordonné . . 714.1.1 Caractérisation à champ nul . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 724.1.2 Régime c<strong>la</strong>ssique <strong>et</strong> modèle à 2 porteurs . . . . . . . . . . . . 724.1.3 Régime quantique <strong>et</strong> uctuation de <strong>la</strong> magnéto-résistance . . 754.1.4 Conclusions <strong>et</strong> perspectives . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 794.2 Impact du désordre sur le p<strong>la</strong>teau ν = 2 dans le régimed'e<strong>et</strong> Hall quantique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 804.2.1 Caractérisation à champ nul . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 804.2.2 Coexistence électron-trou induite par le champ magnétique intense. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 824.2.3 Conclusion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 884.3 Conclusion <strong>et</strong> perspectives . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 884.1 Coexistence électron-trou dans le graphène désordonnéComme ce<strong>la</strong> a été mentionné dans <strong>la</strong> partie 2.3.1.3, il y a quelques annéesune nouvelle forme d'e<strong>et</strong> Hall quantique entier a été découverte dans legraphène[Novoselov 2005a]. La conductance de Hall est quantiée à des valeurs deconductance telle que G xy = νe 2 /h <strong>pour</strong> des facteurs de remplissage ν = 4(n+1/2),avec n = ±1, ±2.... La dégénérescence de 4 étant due à une dégénérescence de valléevenant s'ajouter à <strong>la</strong> dégénérescence de spin. Dans certains échantillons de graphènede forte mobilité dits "propres", l'application d'un champ magnétique intense perm<strong>et</strong>de lever ces dégénérescences. Des p<strong>la</strong>teaux de Hall additionnels ont été expérimentalementobservés <strong>pour</strong> des valeurs de facteur de remplissage ν = 0, ±1, ±4[Zhang 2006, Jiang 2007]. Le rôle des interactions éléctron-électron semble être prédominantdans l'apparition de ces nouveaux états [Adam 2007]. Le désordre aectede manière signicative les propriétés de transport du graphène, en particulier àfaible densité de porteurs, où les impur<strong>et</strong>és chargées font rentrer le graphène dansune phase mixte où électrons <strong>et</strong> trous sont présents simultanément dans le système,<strong>et</strong> forment des îlots spatialement séparés [Martin 2008].