"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

116Chapitre 6. Etude de la formation des états de bords dans lesnanorubans de graphène6.2.2 Quantication en niveaux de Landau anormaux6.2.2.1 Oscillations de Shubnikov-de Hass et signature du connement1DPour un nanoruban, la résistance mesurée à deux pointes lors de l'applicationd'un champ magnétique perpendiculaire a un prol complexe directement lié au rapportde forme de l'échantillon. Les courbes de magnéto-résistance montrent à la foisdes caractéristiques liées à l'eet Hall, c'est à dire des plateaux de résistance pourdes facteurs de remplissage ν(n e h/eB) = 4(n + 1/2) et des caractéristiques liées àla résistance longitudinale pour les valeurs de facteurs de remplissage intermédiaires[Abanin 2008]. Pour des rubans allongés, un plateau de résistance marquant le passagedu niveau de Fermi entre deux niveaux de Landau consécutifs, sera précédéet suivi d'un maximum de résistance (voir gures 6.3 et 6.6). La gure 6.3 montreFigure 6.3 Magnéto-résistance mesurée à deux pointes et 4.2K sur l'échantillonA pour diérentes valeurs de tension de grille. On remarque la quantication de larésistance aux valeurs h/2e 2 et h/2e 2 .la magnéto-résistance mesurée à deux pointes jusqu'à 55T pour le ruban A, à plusieursvaleurs de tension de grille. La résistance oscille avec le champ magnétique, desminima quantiés à (h/6e 2 ) ou des plateaux de résistance (h/2e 2 ) sont clairement visibleset persistent pour plusieurs valeurs de tension de grille. La magnéto-résistancetracée en fonction de 1/B montre les oscillations périodiques de Shubnikov-de Hassattendues dans le cas d'un gaz d'électron 2D (voir gure 6.4). A faibles champsmagnétiques, une déviation de la périodicité en 1/B est observée. En eet, pourles grandes valeurs de N (avec N le nombres de niveaux occupés) , le connementélectronique devient prépondérant sur le connement magnétique quand le rayoncyclotron l c = k F lB 2 devient plus grand que W/2. Deux diérentes approches ont