"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...
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6.3. Etude de <strong>la</strong> formation des états de bords dans les nanorubans degraphène ultra étroits 137nue <strong>pour</strong> le désordre Gaussien peut être comprise <strong>et</strong> quantiée par <strong>la</strong> visualisationdes états de bords magnétiques qui se développent dans <strong>la</strong> limite des champs intenses.Comme nous l'avons vu dans <strong>la</strong> partie précédente, les canaux de bords dubord supérieur conduisent le courant en direction opposée des canaux du bord inférieur.Quand le désordre n'est pas assez important, <strong>la</strong> séparation spatiale entre lescanaux induit une forte réduction de <strong>la</strong> rétro diusion. La gure 6.18 illustre <strong>la</strong> distributionde courant à une énergie E = 200meV <strong>pour</strong> diérentes valeurs du champmagnétique. A champ magnétique nul (gure 6.17 (a)), le courant qui circule estfaible (les valeurs de conductance à champ nul sont en e<strong>et</strong> faibles). A mesure queB augmente, <strong>la</strong> densité de courant augmente le long des bords de l'échantillon (gure6.18 (b)<strong>et</strong>(c)), <strong>la</strong> présence de défauts limite le courant circu<strong>la</strong>nt entre <strong>la</strong> source<strong>et</strong> le drain, entraînant une rétro diusion partielle. La gure 6.18 (d) illustre c<strong>et</strong>terétro diusion partielle : au contact d'un état localisé une partie du courant passedu bord supérieur au bord inférieur <strong>et</strong> est r<strong>et</strong>ransmis jusqu'au contact de gauche(source) le long du bord inférieur, le reste du courant reste sur le bord supérieur.C<strong>et</strong> e<strong>et</strong> est d'autant plus réduit que les états de bords se développent à fort champFigure 6.18 (a) Distribution de courant spectral à l'énergie E = 200meV <strong>pour</strong> unruban 90 − aGNR en présence d'impur<strong>et</strong>és Gaussienne à (a) B = 0T, (b) B = 10T,(c) B = 30T, (d) B = 50T , <strong>et</strong> (e) B = 60T. Les charges vont de <strong>la</strong> gauche (source)vers <strong>la</strong> droite (drain).magnétique. On peut noter que le fait que le désordre d'Anderson soit homogène <strong>et</strong>de courte portée rend <strong>la</strong> séparation entre états de bords très dicile, l'applicationd'un champ magnétique n'entraîne donc pas une magnéto-conductance positive. Parcontre, ce processus est très ecace dans <strong>la</strong> première bande de conduction, dans lecas où le désordre de Anderson est absent, <strong>et</strong> que le désordre à longue portée (ou debord) domine le processus de diusion. En e<strong>et</strong>, quand une seule bande est active,seule <strong>la</strong> diusion intra-bande est possible (voir gure 6.19 (a)). Lorsqu'un champmagnétique est appliqué, ce type de diusion est fortement réduit dans le cas dudésordre Gaussien (en raison de l'augmentation de <strong>la</strong> distance entre les deux cotésde <strong>la</strong> bande dans l'espace des k) <strong>et</strong> dans le cas du désordre de bord (du fait du nonrecouvrement des fonctions d'ondes d'un coté à l'autre de l'échantillon).Pour comprendre <strong>la</strong> contribution de chaque sous bande sur <strong>la</strong> magnéto-