"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

44 Chapitre 2. Généralités sur le transport électroniqueFigure 2.10 conductance en unité de 2e 2 /h pour un ruban amchair en fonctionde E F , pour diérentes valeurs de température T. Tiré de [Peres 2006].désordre ponctuel (modélisant par exemple des molécules non chargées absorbées àla surface de l'échantillon), le désordre de longue portée (modélisant par exempleles impuretés chargées), puis viendra ensuite l'étude d'un désordre propre auxnanorubans : le désordre de bords. Les eets de ces diérents types de désordre ontété largement étudiés dans la littérature, en raison de leur pertinence et de leurprésence démontrées.-Désordre de courte portée :Les eets du désordre de courte portée sur la conductance sont calculés en utilisantle modèle d'impureté de type Anderson. Ce désordre est introduit commeune uctuation aléatoire de l'énergie d'un site atomique dans l'Hamiltonnien liaisonsfortes. L'énergie d'un site ε passe alors de 0 à δε avec δε ∈ [−W γ 0 /2, W γ 0 /2][Lherbier 2008]. Le paramètre W dénit donc la force du désordre. La conductanceest calculée en utilisant l'approche de Landauer. La gure 2.11 montre la conductancede deux rubans, un de type armchair, l'autre de type zigzag de largeur ∼ 20nm,dans trois congurations diérentes : sans désordre, avec un désordre de type Andersonfaible (W = 0, 5) et fort (W = 2). Pour un désordre faible, il apparaît que laconductance du nanoruban de type zigzag est bien plus aectée que celle du nanorubande type armchair. Pour quantier cela, on dénit la longueur de localisation ξ.Il s'agit d'une longueur caractéristique dénissant l'extension spatiale de la fonctiond'onde. Quand L > ξ, le système entre dans un régime de localisation forte pourlequel la conductance décroît exponentiellement avec la longueur du système :G = G 0 e −L/ξ . (2.27)La gure 2.11 (c) montre que la conductance moyenne normalisée suit la décrois-