12.07.2015 Views

"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

SHOW MORE
SHOW LESS
  • No tags were found...

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.

1.2. Graphène multi-feuill<strong>et</strong> 131.2.2.2 Empilement de type rhombohédriqueDans l'empilement de type A-B-C, le coup<strong>la</strong>ge intercouche se fait entre les atomesβ n <strong>et</strong> α n+1 . Un dimère constitué d'une paire d'atomes α − β va donner lieu à deuxniveaux d'énergie, un état liant <strong>et</strong> un état anti-liant d'énergie +γ 0 <strong>et</strong> −γ 0 respectivement.Seuls les atomes de <strong>la</strong> couche inférieure α 1 <strong>et</strong> de <strong>la</strong> couche supérieure β Nne sont pas couplés avec un autre atome. Ils forment donc des états d'énergie différentes.L'Hamiltonnien du système peut donc être écrit en utilisant <strong>la</strong> théorie desperturbations sous <strong>la</strong> forme [Min 2008b] :(H N ( ⃗ 0 (vk) = −γ1F π † /γ1) N )(v F π/γ1) N 0(1.16)en utilisant <strong>la</strong> base (α 1 , β N ), avec N le nombre de couches. Le spectre énergétiquecorrespondant est donné par :1.2.3 Graphène bi-couche1.2.3.1 Structure de bande électroniqueE k = ±γ 1 ( v F | ⃗ k|γ 1) N (1.17)Considérons un échantillon de graphène bi-couche constitué par un empilementde type A-B. On déduit de l'équation 1.14 que le graphène bi-couche possède deuxbandes <strong>et</strong> que leur re<strong>la</strong>tion de dispersion s'écrit :√E 1 (k) = γ 1 /2 ± (v F | ⃗ k|) 2 + γ1 2 /4 (1.18)√E 2 (k) = −γ 1 /2 ± (v F | ⃗ k|) 2 − γ1 2/4La re<strong>la</strong>tion de dispersion de <strong>la</strong> bande de plus basse énergie peut être réécrite sous <strong>la</strong>forme E(k) = ∓mvF 2 ± mv2 F [1 + (k/k 0) 2 ] 1/2 , avec m = γ 0 /(2vF 2 ) <strong>la</strong> masse eectivedu graphène bi-couche <strong>et</strong> k 0 = γ 1 /(2v F ) le vecteur d'onde caractéristique. On voitalors que le graphène bi-couche est un semi conducteur de gap nul possédant <strong>pour</strong>k > k 0 (voir gure 1.5 (a)).L'application d'un champ électrique sur un échantillon bi-couche, induit un deca<strong>la</strong>gedu potentiel électrochimique entre les deux couches. On dénit <strong>la</strong> quantité∆ qui a <strong>la</strong> dimension d'une énergie, <strong>la</strong> diérence de potentiel électrochimique entreles deux couches est alors égale à 2∆. L'Hamiltonnien du système est modié <strong>pour</strong>inclure des termes diagonaux ∆ (−∆) représentant l'énergie des sites de <strong>la</strong> coucheinférieure (supérieure). En considérant v F | ⃗ k|

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!