"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...
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1.4. Résumé <strong>et</strong> conclusion 27de Landau.1.4 Résumé <strong>et</strong> conclusionDans ce chapitre nous avons décrit le spectre énergétique du graphène, des nanorubansà base de graphène ainsi que des systèmes composés d'un nombre N defeuill<strong>et</strong>s de graphène superposés. Nous avons aussi présenté l'inuence d'un champmagnétique sur les porteurs de charge dans ces systèmes. Les propriétés physiquesde ces systèmes sont tout à fait particulières <strong>et</strong> ont été l'obj<strong>et</strong> d'études intensesdepuis 2004.Nous avons vu qu'au voisinage de deux points non équivalents de <strong>la</strong> zone deBrillouin K <strong>et</strong> K', <strong>la</strong> re<strong>la</strong>tion dispersion électronique du graphène est linéaire. Lesporteurs de charge (trous <strong>et</strong> électrons) ne possèdent donc pas de masse eective. Cesont des porteurs dits de Dirac. L'application d'un champ magnétique perpendicu<strong>la</strong>ireau p<strong>la</strong>n de graphène induit une quantication en niveaux de Landau diérentede celle connue dans les gaz 2D conventionnels. En e<strong>et</strong> les niveaux de Landau évoluenten √ Bn <strong>et</strong> le niveau d'énergie correspondant à n = 0 possède une énergienulle.Nous avons étudié <strong>la</strong> structure de bande du graphène multi-feuill<strong>et</strong> <strong>et</strong> montré quec<strong>et</strong>te structure dépend fortement du nombre de couches <strong>et</strong> du type d'empilement.Le graphène tri-couche d'empilement A-B-A montre à faible énergie <strong>la</strong> coexistencede bande de dispersion linéaire identique à celle du graphène, avec des bandes paraboliquessemb<strong>la</strong>bles à celles trouvées dans le graphène bi-couche. Le graphèn<strong>et</strong>ri-couche A-B-C, par contre, possède des bandes dont <strong>la</strong> dispersion est cubique.L'application d'une diérence de potentiel entre les couches externes mène à l'apparitiond'un gap d'énergie dans le structure de bande.Lorsque l'on "découpe" un feuill<strong>et</strong> de graphène, deux types de congurations desatomes de carbone sont possibles : <strong>la</strong> conguration "armchair" <strong>et</strong> <strong>la</strong> congurationzigzag. Ces deux congurations de bords induisent des propriétés électroniques diérentes: les nanorubans "armchair" possèdent un gap d'énergie inversement proportionnelà leur <strong>la</strong>rgeur, alors que les rubans de type zigzag sont toujours métalliquesquelque soit leur <strong>la</strong>rgeur. La dégénérescence de vallée est levée par les conditionsde bords dans les nanorubans de type "armchair" alors qu'elle est conservée <strong>pour</strong>les rubans de type zigzag. Lorsqu'un champ magnétique est appliqué perpendicu<strong>la</strong>irementà un nanoruban, le connement magnétique prend progressivement le passur le connement électrique. A champ intense <strong>la</strong> formation de niveaux de Landauidentiques à ceux présents dans le graphène se produit en centre de zone. Par contre,proche des bords, l'inuence du connement électrique se fait toujours sentir avec<strong>la</strong> formation d'états de bords très dispersifs.