"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...
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126Chapitre 6. Etude de <strong>la</strong> formation des états de bords dans lesnanorubans de graphèneculé en fonction du champ magnétique <strong>et</strong> en faisant varier l'énergie <strong>pour</strong> conserverun facteur de remplissage constant (voir gure 6.9). Les résultats <strong>pour</strong> le ruban BFigure 6.10 (a) Carte 3D de <strong>la</strong> densité de courant des états de bords à ν = 6<strong>pour</strong> un nanoruban "armchair" parfait de 70nm de <strong>la</strong>rge, en fonction du champ magnétique<strong>et</strong> de <strong>la</strong> position dans <strong>la</strong> <strong>la</strong>rgeur ruban. (b) Dégradation de <strong>la</strong> conductancequantiée <strong>et</strong> mesurée à ν = 6 <strong>pour</strong> l'échantillon A (rouge) <strong>et</strong> B (noir) en fonctionde ∆l, l'extension spatiale de <strong>la</strong> zone sans courant simulée en (a).de 70nm de <strong>la</strong>rge (a571 − GNR) sont montrés sur <strong>la</strong> gure 6.10. Comme attendu,à fort champ magnétique <strong>et</strong> donc à forte tension de grille (car ν reste contant), lescourants chiraux sont de plus en plus poussés vers les bords, leur séparation spatialeaugmente, diminuant ainsi <strong>la</strong> probabilité de rétro diusion. Ce<strong>la</strong> explique <strong>pour</strong>quoi,expérimentalement, quand V g diminue, <strong>la</strong> conductance à ν = 6 diminue progressivement.A partir des résultats de <strong>la</strong> gure 6.10(a), il est possible de déterminerl'extension de <strong>la</strong> zone sans courant (∆l) séparant les états de bords, on peut alorsreporter <strong>la</strong> chute de conductance à ν = 6 en fonction de c<strong>et</strong>te distance ∆l (gure6.10 (b)). C<strong>et</strong>te représentation nous montre que <strong>la</strong> conductance commence à se dégraderlorsque les canaux de bords sont encore re<strong>la</strong>tivement bien séparés, de l'ordrede 40nm <strong>et</strong> 15nm <strong>pour</strong> les échantillons A <strong>et</strong> B respectivement. Seule <strong>la</strong> présence dedésordre peut expliquer le coup<strong>la</strong>ge d'états chiraux aussi spatialement distincts. Leniveau de désordre perm<strong>et</strong>tant un mé<strong>la</strong>nge des états de bords est donc plus importantdans l'échantillon A que dans l'échantillon B, ceci est consistant avec <strong>la</strong> mobilitéµ A < µ B . Dans les deux cas, <strong>la</strong> rétro diusion commence à se produire <strong>pour</strong> desvaleurs de ∆l de plusieurs nanomètres. La conguration spécique du désordre dansces échantillons entraîne un rapprochement considérable des états de bords. Pourdonner une idée de <strong>la</strong> manière dont les états de bord sont déviés, des simu<strong>la</strong>tionsde <strong>la</strong> densité de courant en présence d'une seule impur<strong>et</strong>é de longue portée ont étéeectuées. La gure 6.11 représente l'e<strong>et</strong> d'une impur<strong>et</strong>é modélisé par un potentielGaussien sur <strong>la</strong> densité de courant d'un nanoruban "armchair" de 70nm à uneénergie E F = 119meV <strong>et</strong> un champ magnétique B = 12T (correspondant a ν = 6)<strong>pour</strong> plusieurs positions de l'impur<strong>et</strong>é. Nous constatons que les canaux de bords