"Création et utilisation d'atlas anatomiques numériques pour la ...

74 Chapitre 4. Magnéto-transport dans le graphène désordonnéFigure 4.2 Ajustement théorique utilisant le modèle à deux porteurs (a) deR xy (B) pour plusieurs valeurs de tension de grille et (b) R xx (V g ) à diérents champsmagnétiques. Les courbes de R xx (V g ) ont été successivement décalées de 5KΩ pourplus de visibilité. On remarque que pour B ≥ 7T le modèle à deux porteurs n'estplus adapté et perd donc en précision. (c) et (d) coecients α(V g ) et µ(V g ) extraitde la procédure d'ajustage présentée en (a) et (b). On remarque qu'au voisinage dupoint de neutralité de charge la résistance de Hall n'est plus quantiée, du fait dela présence de deux types de porteurs.prévoit une zone de coexistence [Hwang 2007a]∆V thg = 2n 0C gavec n 0 = (5 × 1015 /µ) 24C g V CNP(4.2)où n 0 est la densité de porteurs induite par les impuretés au point de neutralité decharge, et C g l'ecacité de grille. Nous calculons ∆Vgth = 23V en bon accord avecles données expérimentales de l'eet Hall. Les variations de la valeur de mobilitésont mal connues près du point de neutralité de charge. En eet, en utilisant lemodèle de Drude, la mobilité µ = σ/en divergerait quand n → 0, ce qui n'a aucuneréalité physique. La mobilité extraite utilisant le modèle à deux uides (voir gure4.2 (d)) montre une décroissance claire quand V g → V CNP . La dépendance de lamobilité avec la densité de porteurs en présence de diérents types de désordre (delongue et courte portée) a été étudiée théoriquement. Do et Dolfus [Do 2009] ontmontré qu'en présence d'un faible nombre d'impuretés de type lacune, c'est-à-dire