Полная версия - Самарский государственный аэрокосмический ...

Вестник Самарского государственного аэрокосмического университета, № 1, 2007
1 ⎡ 1
( ) ⎥ ⎥ ⎤
α
G
At
t
= ⎢
−1
1−k
1−
k ⎢⎣
1−
GV ~ , (10)
α
x ⎦
α
2
G
A x
x
1
= ⎢
−k
( V ~ 1
1−
k ⎢⎣
1−αG
x
)
( V ~ k
1−α
)
1
− [ 1−
G X
],
k
⎡
y
c y , 0
где
1
⎤
−1⎥
−
⎥⎦
(11)
= 0,
5d
−V
t , (12)
d
c
- диаметр анодного канала плазмотрона,
V
y, 0 - проекция скорости напыления
частицы при ее выходе из транспортного канала
и попадании в анодный канал плазмотрона.
Учитывая, что в ряде работ, например
[3, 4], рассматривается закон движения частиц
(2) при k=0, соответствующий случаю
очень больших чисел Re, а в ряде случаев используется
закон движения при k=1, соответствующий
случаю очень малых чисел Re (закон
Стокса), получим связь V ~ x
от х для этих
законов. Проведя интегрирование в (9), будем
иметь
−1
( 1−α
V ~ ) + ( 1−α
) −1
2
αG Axdx
= ln
G x
GV ~
x
при k=0, (13)
α
(
GV ~ −1
1−α
x
) −αG
x
2
G
Axdx
= ln
V ~
при k=1, (14)
где A
x
определяются соотношением (9) для
k = 0 и k = 1, соответственно.
Отличие соотношений (13) и (14) от
соотношений, приводимых, например, в
[3, 4], заключается в том, что в этих работах
оно получено при условии: V ~
x