Steuerbare Gleichrichtung in Halbleiter-Nanostrukturen - Universität ...
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Ramp<br />
Ausgangs-Strom I (µA)<br />
SD<br />
5,0<br />
0,0<br />
-5,0<br />
-10,0<br />
-15,0<br />
-20,0<br />
a) 5,0 b) 5,0 c)<br />
-1,5 -1,0 -0,5 0,0 0,5 1,0 1,5<br />
Spannung (V)<br />
E<strong>in</strong>gangs-Spannung V (V)<br />
SD<br />
<br />
0,0<br />
-5,0<br />
-10,0<br />
-15,0<br />
S<strong>in</strong> Ramp<br />
-20,0<br />
5.6. Frequenzabhängigkeit des Gleichrichters<br />
-1,5 -1,0 -0,5 0,0 0,5 1,0 1,5<br />
E<strong>in</strong>gangs-Spannung V (V)<br />
SD<br />
0,0<br />
-5,0<br />
-10,0<br />
-15,0<br />
-20,0<br />
Square<br />
-1,5 -1,0 -0,5 0,0 0,5 1,0 1,5<br />
E<strong>in</strong>gangs-Spannung V (V)<br />
SD<br />
Abbildung 5.27.: ISD(VSD)-Kennl<strong>in</strong>ien der Diode (Probe I) für e<strong>in</strong>e S<strong>in</strong>us- (a), Dreieck-<br />
(b) und Rechteck-E<strong>in</strong>gangsspannungen VSD (c) bei e<strong>in</strong>er Frequenz von<br />
f = 1 kHz.<br />
In Abbildung 5.27 werden die aus den <strong>in</strong> Abbildung 5.26 gezeigten Messungen resultieren-<br />
den Phasendiagramme dargestellt. Für die ersten beiden Fälle (S<strong>in</strong>us- bzw. Dreieck-Signal)<br />
s<strong>in</strong>d wieder die Gleichstrom-Kennl<strong>in</strong>ien mit nur e<strong>in</strong>er leichten Öffnung, die der Phasen-<br />
verschiebung entspricht, erkennbar (Abb. 5.27a+b). Allerd<strong>in</strong>gs zeigt sich ke<strong>in</strong>e typische<br />
Kennl<strong>in</strong>ie für das Rechteck-Signal (Abb. 5.27c). Es besitzt nur m<strong>in</strong>imale Anfahrtsrampen<br />
(siehe Abb. 5.26c), deren Zeit<strong>in</strong>tervall für das RC-Glied der Diode nicht ausreicht, um<br />
bei e<strong>in</strong>em Spannungswechsel von VSD = −1,5 V nach VSD = +1,5 V, den Strom von<br />
ISD ≈ −17,5 µA auf ISD ≈ +2,5 µA zu ändern, es wird ledigliche e<strong>in</strong>e Stromänderung<br />
um ∆ISD ≈ 2,5 µA erreicht (siehe Abb. 5.27c). Der restliche Wert erhöht sich <strong>in</strong> der<br />
halben Periode, während die E<strong>in</strong>gangsspannung VSD konstant ist. Bei e<strong>in</strong>er Verr<strong>in</strong>gerung<br />
der Flankensteilheit des Rechteck-Signals würden sich die Steigungen der „horizontalen<br />
Anteile“ der ISD(VSD)-Auftragung erhöhen und sich soweit verschieben bis der Grenzfall<br />
des Dreiecksignals (siehe Abb. 5.27b) erreicht ist. Mit e<strong>in</strong>er e<strong>in</strong>fachen Abschätzung der<br />
Zeitverzögerung e<strong>in</strong>es RC-Gliedes auf das Rechteck-Signal erhält man für e<strong>in</strong>e fast voll-<br />
ständige Ladung bzw. Entladung des Kondensators die Zeit t = 5 · τ. Hierbei ist τ die<br />
Zeit, bei der die Entladung um den Faktor (1 − 1<br />
e ) fortgeschritten ist bzw. die Ladung um<br />
(1 − 1<br />
e ) zugenommen hat [38]. Es ergibt sich τ = 8 µs bzw. t = 40 µs mit der zugehörigen<br />
Grenzfrequenz fGrenz = 25 kHz. Dies entspricht <strong>in</strong> etwa der abgelesenen Zeit <strong>in</strong> Abbildung<br />
5.26, bei der der Ausgangsstrom auf 0 µA zurückgegangen ist.<br />
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